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und die in der Elasticitätsthcorie überhaupt und hier von Neuem fest- 

 gesetzte Bescliränknng- auf unendlich kUüne ]3eformationen gestattet 

 uns, dieselben als lineare Functionen /ai betrachten. Wir machen 

 daher den allgemeinen Ansatz 



« = 2.1 + '!/, + =13 + ?/.- + ^15 ^« + =16 ) 



1) ^ = -2. + ^22 Vy + + ^24 2/. + ^« + ^,8 > 

 C = =3. X, + S3, + £33 2, + £3, + £3, 0„ + £3« X,, , 



in welchem die achtzehn piezoelectrischen Constanten von der Sub- 

 stanz des Krystalles und der Lage des Coordinatensystems X, F, Z in 

 ihm abhängig sind. Besitzt der Krystall Symmetrieen, so lässt sich für 

 passend gewählte Coordinatensysteme ihre Anzahl bedeutend reduciren 

 und dadurch der Ansatz (1) vereinfachen. 



Sind die Momente a, b, c für jede Stelle aus den ausgeübten Wir- 

 kungen gemäss dem Ansatz (1) bestimmt, so folgt aus ihnen das Potential 

 des erregten Krystalles auf einen äussern positiv electrischen Einheits- 

 punkt in yi, gemäss der bekannten Formel 



2) ''=/(''ll+*t+4)'"'' 



in welcher dk das Volumenelement des Krystalles und r seinen Abstand 

 von dem Punkte x^, y^, Zy bezeichnet. Sind a, h, c stetige Functionen 

 der Coordinaten, und bezeichnet n die äussere Normale auf der Ober- 

 fläche des Krystalles, so erhält man durch theilweise Integration 



F = J ^ y) + ^ cos {n, 2)^ ^ 



J \dx dy dz) r ^ 

 also das Newton'sche Potential einer Oberflächenbelegung von der Dichte 

 3') £ = a cos (w, x) + b cos (w, y) + c cos (n, s) 



und einer räumlichen Vertheilung von der Dichte 

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