8 W. VOIGT, 



gewesen sind und auf welche in der That die nicht durch eine Theorie 

 geleitete Beobachtung kaum kommen konnte. Dabei ist allerdings 

 zu bedenken, dass das Detail der angedeuteten Erscheinungen von den 

 AYerthen der piözoelectrischen Constanten e/,^. für jeden einzelnen Kry- 

 stall abhängt und demnach in manchen Fällen vor der Bestimmung 

 dieser Constanten — zu welcher die Theorie die Mittel liefert — nicht 

 zu übersehen ist. Nur in einzelnen Fällen werden die Erscheinungen 

 blos von einer Constante abhängig und lassen sich daher allgemein 

 vollständig bestimmen; bei regulären Krystallen gilt dies stets, bei andern 

 nur für bestimmte specielle Erscheinungen, z. B. für die Erregung einer 

 oberflächlich erwärmten oder abgekühlten Kugel. 



§. 2. Die electrischen Momente als Functionen der Defor- 

 mationen bestimmt für sämmtliche Krystallsysteme. 



Der im Vorstehenden gemachte Ansatz (l) ist der allgemeinst mög- 

 liche und gilt für einen Krystall ohne alle Symmetrieen oder wenigstens 

 für ein Coordinatensystem, welches in keinem Zusammenhang mit einem 

 dem Ej-ystall eignen Symmetrieaxensystem steht. 



Wir wollen im Folgenden die Vereinfachungen entwickeln, welche 

 sich ergeben, wenn ein Krystallsystem Symmetrieelemente besitzt und 

 die Momente a , 6 , c auf ein geeignet gewähltes Coordinatensystem be- 

 zogen werden ; dazu betrachten wir successive den Einfluss einer Sym- 

 metrieaxe, einer Symmetrieebene, eines Symmetriecentrums. 



Bezüglich der Verwerthung dieser Symmetrieelemente machen wir 

 dieselbe Annahme , welche sich in der Theorie der Elasticität und der 

 innern Keibung fruchtbar erwiesen hat und welche darauf hinausläuft, 

 dass wir die Symmetrie der Krystallform als stets niedriger oder gleich, 

 aber nie höher betrachten, als die Symmetrie des physikalischen Ver- 

 haltens. 



Hiernach sprechen wir zunächst für die Symmetrieaxen die Hypo- 

 these aus , dass , wenn die Drehung um eine feste Axe und um einen 

 aliquoten Theil von 2 tz den Krystall mit sich selbst zur Deckung bringt, 

 zwei Systeme von Deformationen, welche sich auf je eine dieser beiden 



