22 W. VOIGT, 



Diese Wcrtlie sind der Form nach identisch mit den für Gruppe 24) 

 (Turmalin) gültigen; in der That sind die Symmetrieelemente der 

 Gruppen 29) und 32) bei Einführung dieses X',F',Z'-Systemes auch 

 identisch mit denen, welche für Gruppe 24) characteristisch sind. 



§ 3. Die electrischen Momente als Functionen der inneren 



Spannungen. 



Der im vorigen Abschnitt eingeschlagene Weg zur Ableitung der 

 speciellen Werthe der electrischen Momente für alle Krystallsysteme 

 ist ebenso, wie für die elastischen Deformationen als Unabhängige, 

 so für die elastischen Spannungen, welche ja lineare Functionen der 

 Deformationen sind, anwendbar, und die im letzteren Falle folgenden 

 Resultate sind für gewisse Anwendungen besonders bequem. 



Der allgemeine Ansatz sei: 



20) 



-c = %^X^ + o^,Yy + \,Z,+ \J^ + o,^Z^ + o^,X,^. 



Für die Transformation auf ein neues System X', Y\ Z' gelten 

 Gleichungen, die etwas von den oben benutzten (5) abweichen, näm- 

 lich folgende Coefficienten besitzen : 



21) 







Y' 



'j 





< 









02 



Z, 





ßl 







l-'2 i's 







0 0 





«1^-2 



ß:ß2 



Z' 



z. 



f. 



2ßxY. 



2ß2Y2 



SßaTa 



2Y2 «2 

 2Y3«8 



2a, 



2^2 ß2 



2c.3ß. 



Y2Y3 (ß2Y8+Y2ß3) (Y2a3+«2Y3) K ßs + ßä 

 Y3Y1 (ß3Yx+Y3ßl) (Y3«x+«3Y,) Kßi + ßs«») 

 T1T2 (ßlY2+Ylß2) (Yi«2 + «iY2) M2 + k^2)- 



Fallen die Z- und ^'-Axen zusammen und ist daher 01=^2 = ^' 

 — 02 = + [3j = ß, so wird hieraus 



