ALLGEM. THEORIE DER ELECTR. ERSCHEINUNGEN AN KRYSTALLEN. 27 



a' = +i^(Z: + x;2\/2), 

 Vö 



V = +^((X:-F)\/2 + r:), 22) 



= +^(x:+F-2^:). 



Die vorstehenden Formeln ergaben sich direct durch Anwendung 

 der Symmetrieeigenschaften der verschiedenen Krystallgruppen auf den 

 allgemeinen Ansatz (20), sie hätten sich auch finden lassen durch Ein- 

 führung der Beziehungen zwischen den Deformationen und den Span- 

 nungen in dem früheren Ansatz (1). Dieser Weg hätte neben der Form 

 jener Gleichungen auch die Werthe der Constanten ausgedrückt in 

 den £;;jt geliefert. Man erhält dieselben leicht nachträglich, wenn man 

 die Beziehungen (23) und (23') des nächsten Abschnittes benutzt. Durch 

 sie resultirt 



o » = 2 £■! , s.. == 2o., c, : 22") 



%h ^ ik hlc 7 ih ik hk 1 — '-^ J 



die Summen sind hier, wie weiterhin überall, wo dieselbe Bezeichnung 

 angewandt wird, über die Zahlen 1 bis 6 auszudehnen. — ■ 



§ 4. Elastische und thermische Constanten für die ver- 

 schiedenen Krystallsysteme. Einige allgemeine Sätze. 



Die Anwendung der vorstehend allgemein entwickelten Formeln auf 

 bestimmte Phänomene zu erleichtern, stelle ich im Folgenden die wei- 

 terhin zu benutzenden Beziehungen und Constanten der Elasticitäts- 

 theorie übersichtlich zusammen. 



Zwischen den elastischen Spannungen X^.... und den Deformatio- 

 nen äs^ bestehen lineare Beziehungen von der Form 



— X, = c„ + c,, tj, + c,,z^ + Cj, 2/, + c,, + CieÄ;, , 23) 



welche nach den x,j. aufgelöst lauten 



-x^ = s,,X^ + s,,Y^ + s,,Z, + s,,Y^ + s,,Z^ + s,,X^, 23') 



D2 



