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Die Factorcii c,,^ neimeii wir die Elasticitiitscons tauten, die 

 % die Elasticitätsmodnln des betreffenden Krystalls. 



Die Werthe (23) und (23') beziehen sich auf eine bestimmte nor- 

 male Temperatur. Bei einer Steigerung der Temperatur um i) wachsen 

 die elastischen Drucke um Glieder von der Form 



24^ = g.i>, = (Z.f>, ~C, = q,^, 



worin man die q,^\^ als die thermischen Drucke bezeichnet. Ist die 

 Temperaturänderung gleichförmig in dem ganzen Krystall , so wachsen 

 die Deformationen um Glieder von der Form 



b. = — c, = = — ct. = (t, {>, a,, = —b„ ^ a,li. 



Hierin sind die Coefficienten der thermischen linearen Dilata- 



tionen parallel den Hauptaxen X, Y, Z und «5, die Coefficienten 

 der thermischen Aenderung der von ihnen eingeschlossenen Winkel. 

 Zwischen beiden Arten von Constanten gelten die Beziehungen : 



q, = c,^a, + c,,a, + c,,a, + c,^a^+c„^a, + c,,^a^, sowie 



^ «A = Sn qi + Q2 + Snn Qs + q, + «/.s ?6 + Qs- 



Alle diese Formeln mögen sich auf das schon oben benutzte, durch 

 seine Symmetrieverhältnisse ausgezeichnete Haupt - Coordinatensystem 

 X, Y, Z beziehen. Ausser diesem führen wir noch gemäss den Beziehun- 

 gen (4) ein willkürlich gelegenes System X', F', Z' ein und unterscheiden 

 die darauf bezogenen Variabein und Constanten von den obigen durch 

 einen obern Index. Der Zusammenhang zwischen den Elasticitätscon- 

 stanten C;,^ und c^'j sowie den Elasticitätsmodnln % und s'i,,^ folgt aus der 

 Art, wie sich die X^ . . . und .a?^.. . . transformiren. Es sind dafür mass- 

 gebend die Beziehungen (5") und (21); bezeichnet man die Coefficienten 

 des ersten Systems mit d,,,^, die des zweiten mit d',,ji., wo sich der erste 

 Index auf die Reihe, der zweite auf die Colonne bezieht, so ist: 



— 2 2 ) = 2 2 ä^,^ d.^f , 



26) * " " " 



s„h = 2 2 , = 2 2 (i^a'^L'^A*' 



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