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so steigt das Potential in ilim duvc li die Erregung dov Oberflächendichto 

 iura ßdQjC, worin rfQ das Element der Oberfläche des Krystalles bezeichnet, 

 welche durch den mit dem Electrometer verbundenen Leiter bedeckt 

 ist. Ist die Obei-tiächendichte e auf Q constant, so findet sich die Po- 

 tentialänderung IF am Electrometer gleich" Q e/C. Dabei ist Cals unbekannt 

 zu betrachten, lässt sich aber eliminiren, wenn man das Electrometer mit 

 einem Condensator von bekannter Capacität verbindet und abernuils 

 die Potentialänderung in Folge der Compression am Electrometer be- 

 stimmt. Der so beobachtete Werth Wi ist gleich Qe/(C-|- Cj), also findet sich 



- _ c^. ww, 



Beobachtungen der Erregung durch allseitig gleichen Druck sind 

 noch nicht angestellt; sie würden aber für die Prüfung der Theorie 

 nicht ohne Interesse sein. — 



Bezeichnet man den äussern Druck auf die Flächeneinheit mit p 

 und setzt die Summe der drei Elasticitätsraoduln 



SO gelten, wie sich leicht zeigen lässt, die folgenden Werthe der Defor- 

 mationen : 



Berücksichtigt man die Angaben der Tabellen I und III, so erhält 

 man folgendes Bild der electrischen Erregung durch allseitig gleichen 

 Druck bei den überhaupt erregbaren Krystall-Gruppen. 



Tabelle IV. 



1. G-ruppe 2). a = —pl^^.nS,- = —P\'-iu^u^ <^ = —p^^huSu- 

 n. Gruppe 4). a = & = 0, c = —p{z^,s^ + z,^^s^ + z.,„s, + z^^s^. 

 ^ 5). a = — i)(£„-Si + 2,2S2-|-e,3S3 + 2i6^6)) 



HI. Gruppe 7). a = & = 0, c = —p{t-,iS^ + z^,s^ + z^^s^). 

 ^ 8). a = 6 = c = 0. 



rV. Gruppe 10) und 13). a = & = 0, c = —pi^-n^^ + ^^z^y 

 ^ 11), 14) und 15). a = & = c = 0, 



