ALLGEM. THEORIE DER ELECTR. ERSCHEINUNGEN AN KRYSTALLEN. 37 



V. Gruppe 17), 20), 24), 27). a = b = 0, c = -p(2,^^s^ + ,^^s,). 

 Gruppe 18), 21), 22), 25). a = & = c = 0. 



VI. Gruppe 29) und 32). a = h = c = 0. 



Bei Gruppe 2) ist die Lage der electrischen Axe nicht allgemein 

 angebbar, bei Gruppe 4) liegt sie in der Symmetrieaxe, • bei 5) in der 

 Symmetrieebene. Von den übrigen Gruppen zeigen bei allseitigem Druck 

 nur diejenigen eine electrische Erregbarkeit, welche eine einzige polare 

 Symmetrieaxe besitzen; dass dies selbstverständlich ist, haben wir schon 

 oben erörtert. 



Hieraus ergiebt sich, dass wir aus den bei allseitig gleichem Druck 

 eintretenden Erscheinungen keine exacte Definition der gemeinhin so- 

 genannten electrischen Axen abstrahiren können. 



§6. Electrische Erregung eines Cylinders von beliebigem 

 Querschnitt durch einseitige Compression und durch 

 gleichförmige Biegung. 



Für die in diesem und in dem folgenden Abschnitt zu behandeln- 

 den Probleme ist es vortheilhaft, ein mit dem Cylinder fest verbundenes 

 Coordinatensystem X', Y\ Z zu benutzen und, wie die Coordinaten, so 

 auch die auf dasselbe bezogenen Kräfte und verschiedenen physikalischen 

 Constanten durch den obern Index auszuzeichnen. Der Coordinatenan- 

 fang falle vor der Deformation in den Schwerpunkt des Endquerschnittes 

 2' = 0, die X'- und F'-Axe in seine Hauptträgheitsaxen, also die .^'-Axe 

 in die Längsaxe des Cylinders. Auf den Endquerschnitt z ^ l wirken 

 äussere Kräfte, welche parallel der X'- und F'-Axe verschwindende Ge- 

 sammtcomponenten , parallel der -^'-Axe die Resultante F', um die X'-, 

 F'-, Z'-Axe resp. die Drehungsmomente A', M', N' ergeben. 



VS^irken dann, wie in der Ueberschrift dieses Abschnittes voraus- 

 gesetzt ist, nur die Zugkraft F' parallel der Längsaxe und die Momente 

 M' und A' um die Queraxen, bezeichnet man mit und die Trägheits- 

 radien des Querschnitts um die X'- und F'-Axe, und setzt man kurz 



