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Belegung- mit dorn Electrometer verbunden wnr, die Menge + Q„<; an 

 demselben wirksam und konnte in der Seite 3 5 und 3(5 besdiriebencu 

 Weise bestimmt werden. 



Nach der Theorie sind diese Electricitäsmengen in den (hei 

 Fällen, wo der Druck parallel der X, Y und Z-A\c ausgeübt wurde , 



32) , = H-|-(s3,(s„+sJ + 23,v''u), 



nK = r (2 + £335,3)- 



Diese Formeln zeigen zunächst, dass die entwickelte Electricitäts- 

 menge bei gegebenen Gesammtdrucken unabhängig sein musste von der 

 absoluten Grösse des Krystallprismas , dass sie, im Falle der Druck 

 der Hauptaxe parallel wirkte, auch nicht von dem Verhältnis s seiner 

 Kanten abhängen konnte , dass dagegen , wenn die Kanten parallel den 

 Coordinatenaxen mit a, ß, bezeichnet werden, m^^ mit a/y und m^^ mit 

 P/t proportional sein , und endlich , dass ein Druck parallel der X- und 

 F-Axe die gleiche Wirkung üben musste. Alles dies ist in ge- 

 nauer Ueberein Stimmung mit der Beobachtung. 



Einen numerischen Werth haben die Beobachter nur für den letz- 

 ten der Klammerausdrücke in den Formeln (32) bestimmt, bezüglich des 

 ersteren haben sie allein constatirt, dass er von demselben Vorzeichen 

 ist, wie jener. Man kann, da für Turmalin .s-,3 viel kleiner ist, als 

 + und %, hieraus schliessen, dass t^i % gleiches Vorzeichen 

 haben werden, was immerhin für einige Anwendungen nützlich ist. Lässt 

 man das »analoge« Ende des Kjrystalles in die Z-Axe fallen, so ist £31 

 und Ego positiv. — 



Noch überraschender als beim Turmalin ist die Uebereinstimmung 

 der Theorie mit den Resultaten der Beobachtung am Quarz. Hier waren 

 der Gegenstand der Messung die Electricitätsmengen , welche durch die 

 Drucke A, B, F in den Belegungen der Endfläche normal zu einer Ne- 

 benaxe X hervorgerufen wurden. Die Theorie ergiebt hierfür : 



