ALLGEM. THEORIE DER ELECTR. ERSCHEINUNGEN AN KRYSTALLEN. 43 



W^., = + A (S„ — Sj + £i,S J , 



Q 32') 



wt, = -B-^(2,i(5„— sJ + Sj^s,,) , w, = 0. 



Zu den schon oben aus den entsprechenden Formeln abgeleiteten • 

 Folgerungen kömmt hier noch besonders die, dass der Factor von A dem 

 von BQJQy entgegengesetzt gleich, der von T aber stets Null ist. Bei 

 gleichen Dimensionen a muss geben also gleiche Drucke parallel der X- 

 und F-Axe entgegengesetzt gleiche Electricitätsmengen, Drucke parallel 

 der Z-Axe dagegen überhaupt keine electrische Erregung. 



Dies ist aber das empirische Resultat der Herren J, 

 und P. Curie. — 



Für weitere Prüfungen der Theorie wäre es besonders erwünscht, 

 systematische quantitative Bestimmungen mit anders, als parallel den 

 Hauptaxen orientirten Prismen vorzunehmen. Allerdings sind die hierfür 

 geltenden Formeln im Allgemeinen recht complicirt, indessen lassen sich 

 specielle Fälle angeben, wo sie einigermassen übersichtlich werden. 



Man verfährt am besten so, dass man zunächst die auf die Haupt- 

 axen bezogenen Deformationen beliebiger Druckrichtung be- 

 stimmt und mit ihrer Hülfe die auf dieselben Axen bezogenen Momente 

 a, 5, c berechnet, nach den Formeln (4') finden sich dann leicht die Mo- 

 mente d, h\ c nach den beliebigen Axen X', F', Z'. 



Ist die Dfuckrichtung die .^'-Axe des wie in (4) definirten X!Y'Z'~ 

 Systems, so findet sich das System der Deformationen: 



__ ___________ 33) 



= — i'.'(Ä6lTl+S62Y2+S63Y3 + «6^r2Y3 + «65Y3Yl+566YlY2)• 

 DieSe Werthe sind in die Ausdrücke der Tabelle I einzusetzen, um a, 

 &, c zu erhalten. 



Für die Gruppe (25) (Quarz) erhält man insbesondere, indem man 

 zugleich das System der hier allein von Null verschiedenen s,,,, nach 

 Seite 30 berücksichtigt, die folgenden Momente a, b, c nach den 

 Hauptaxen. . 



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