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1) = + 2)[ [(2s,, s,, + s„) T. T. + (^u (^''.1 — + Su) 2Ti Tal , c = 0- 

 Wir woUeu, um übersichtliche Forinchi zu erlialteii, nun die Druck- 

 richtun<^'- Z' successive in jede der drei Coordinatenebenen und . die X'- 

 Axe zugleich normal dazu legen. Es ergeben sich dann folgende lle- 

 sultate : 



1) Druckrichtung in der FZ-Ebene; 



a' = a, &' = &Y3 — CT2> = ^'Y2 + CT3- 



35') a' = +p: [(^u («11 — ^12) + ^14-^14) T2— (2£n + ^uSj Y.Ya], 



&' = c' = 0. 



2) Druckrichtung in der ZX-Ebene; 



= 1, = a, = ß^ = % = 0, ^, = Y,, ßi = -Ya- Ya + Y' ^ 1) 

 a' = &, &' = CY,— 0Y3, c' = «Yi + CYs- 

 a' = +i):[£x4S44 + 22nSjYiY8> 



35") h' = +i?:[£„(5n — 0+2,4^.4] Yha, 



3) Druckrichtung in der XF-Ebene; 



«3 = 1, ct^ = a, = ß3 = Y3 = 0, ß, = Y2, ß2 = -Yi, Y' + Y' = 1; 



a' = c, V = a'h—Mi, C = «Yi + ^Ya- 



a' = 0, 6' = — j):[£u(Sii— 5i2) + 'i4sJy2(3Yi — yD> 



35"') 



c' = +X[£„(s„-sJ + £hS.4]Yx(3y2-yD- 



Die letzten Werthe sind von besonderer Einfachheit. Nennt man 

 nämlich cp den Winkel zwischen der Druckrichtung und der X-Axe 

 (welche eine der krystallographischen Nebenaxen und der electrischen 

 Hauptrichtungen ist), setzt also -^i = cos cp, ^2 = «in 9' ^^d bezeich- 

 net man die Klammer kurz mit C, so ergeben die letzten drei Formeln 

 a' = 0, b' = — C'sinB'f, c' = —p[G(iOfi^^. 



Dies Hesultat entspricht natürlich genau den Symmetrieverhältnissen 



