ALLGEM. THEORIE DER ELECTR. ERSCHEINUNGEN AN KRYSTALLEN. 47 



Diese Definition würde in unserem Falle zu den beiden Bedin- 

 gungen führen 



'14 ^44='-! Ys Ys + 226 ^65 «2 Ys Tl +536^60 «sTlYa =0, ■ " 



' •'^44 ßl Y2 Ys + =26 «55 ß2 Ys Yl + «66 ßs Yl Y2 = 0, 



welche im Allgemeinen nicht durch dieselben Werthe -y,, erfüllt werden, 

 wie die Gleichungen (16), welche der früheren Definition entsprechen; 

 für das reguläre System führen natürlich beide zu demselben Resultat, 

 da hier die Octaedernormalen geometrisch ausgezeichnete Richtungen sind. 



Wenn indessen auch die neue Definition anschaulicher ist, als die 

 frühere, so scheint mir jene doch principiell um deswillen vorzuziehen, 

 weil sie nur die Werthe der piezoelectrischen Constanten benutzt, 

 während diese noch die Werthe der Elasticitätsmoduln heranzieht. — 



Wir wenden uns nunmehr zur Behandlung der electrischen Erre- 

 gung eines krystallinischen Cylinders durch gleichförmige Biegung. 



Liegt wieder die .^'-Richtung in der Cylinderaxe und findet die 

 Biegung statt in Folge eines Momentes A um eine zu Z' senkrechte 

 Axe, welches um die beiden Hauptträgheitsaxen des Querschnittes Q^, 

 die zur X'- und F'-Axe gewählt sind, die Componenten A' und M' 

 ergiebt, so ist nach (29) 



, _ s,3 f A'y' M'x' \ , _ f A'tj' M'x' \ , _ s,, f A'y M'x' \ 



^' ~ Q. ^ < K ^' ^ < ^' " ^ < < ^' 



Diese Formeln sind den in (3 1 ■{) aufgestellten sehr ähnlich , es 

 sind also auch die Werthe der Tabelle V sofort für unsern Fall zu 

 benutzen, wenn man nur 



, 1 fA'y' Wx'\ 



-^^"^'^-qV^^ ^) 



und — jt?^, — p'y mit den analogen Gliedern vertauscht. 



Characteristisch ist in den so erhaltenen Resultaten, das die Mo- 

 mente a„ c, z. B. nicht constant, sondern lineare Funktionen der 

 Coordinaten sind, und alle diesseits und jenseits derselben durch den 



