ALLGEM. THEORIE DER ELECTR. ERSCHEINUNGEN AN KRYSTALLEN. 59 



z — a' cos CO + y sin 9, . 



so erhält man: 



I = (Ä, cos 9 + sin 9) + i S ((Ä — cos (A + 1) 9 + (Z;, + 5"j sin + 1) 9) 



_ ^ _ _ 43'') 



+ i |((^. + B[) cos (/i - 1) 9 + - 5J sin - 1) 9) . 



Dies lässt deutlich hervortreten, dass im Allgemeinen der Werth 

 des Potentiales auf äussere Punkte durchaus anders mit der Richtung 

 variirt, als die aequivalente Oberliächendichte \. 



In dem besonders wichtigen Falle, dass die Momente d und V li- 

 neäre Functionen der Quercoordinaten sind, haben nur die A^^ ^J, 

 B\ von Null verschiedene Werthe und sind überdies mit p proportional. 



Wir setzen daher 



A, = ^p, A\ = ^'p, = ^p, B\ = 5'p, 



wo nun die A und £ Constanten sind. 



Hierdurch werden alle und B;, gleich Null, nur aüsgenommen 



A _ A' - R R' 



Also folgt 



y = |^((^-JB')cos29, + (^' + £)sin29,), 44) 



während gleichzeitig die Oberflächendichte 



£ = :^((^ + :B') + (J. — £')cos29 + (^' + :B)sin2(p) 44') 



und die räumliche Dichte e = — {A ~^ •) wird. 

 Setzt man endlich 



A—B' = Pcos29o, A' + B Psin29, 45) 



so findet sich: 



y=^^o^^{9-9X 45') 



£ = ^((^+P')+Pcos2(9-9„)), s = -{A-{-B'). 



H2 



