ALLGEM. THEORIE DER ELECTR. ERSCHEINUNGEN AN KRYST ALLEN. 61 

 Der allgemeine Ausdruck des Potentiales lässt sich nach (4 5') schreiben 



V= ^i2l,+Rs), 46) 



falls El die auf dem Radius p, an der Cylinderfläche liegende Ober- 

 flächendichte, £ die im Innern des Cylinders constante Raumdichte be- 

 zeichnet. 



■ Hiernach nimmt auch der Werth der parallel dem Radius wirken- 

 den Componente die Form an . . 



^(2l,+i?s), . ; • 47) 



und speciell an der Cylinderfläche selbst sehr einfach 



• ' K = T.{2ä^ + Rs). 47') 



Da ganz allgemein positiv electrische Theilchen nach den Stellen 

 kleinster, negativ electrische nach den Stellen grösster Poten- 

 tialwerthe getrieben werden, so würden, falls die Oberfläche des Cylin- 

 ders ohne jede Reibung wäre, positiv electrische Theilchen nur an den 

 Stellen cp = cp^ -|- -f , cp = . cpo -|- 3 v, negative nur in cp = cpo und 

 cp = cpo 7c in Ruhe sein können; da aber in Praxis jederzeit eine 

 Reibung vorhanden ist, so werden sie auch in der Umgebung dieser 

 Orte verharren können. Bei Anwendung des Kundt'schen Bestäubungs- 

 verfahrens wird also Schwefelblume und Mennige abwechselnd in den 

 vier Quadranten des Umfanges auftreten. 



Gar keine Wirkung übt der Cylinder auf äussere Punkte, wenn 

 zugleich 



A = B' und A' = —B 



ist; die erstere Beziehung entspricht nach Seite 53 und 54 dem Falle 

 der radialen, die letztere dem Falle der circularen Electrisirung. Hier 

 ist also auch noth wendig die Beziehung e = — Rtj2 erfüllt. — 



Da in dem Falle der gleichförmigen Biegung und Drillung eines 

 Kreiscylinders nach den letzten beiden Abschnitten die electrischen Momente 

 lineare homogene Functionen der Quercoordinaten sind, so gelten alle im 



