ALLGEM. THEORIE DER ELECTR. ERSCHEINUNGEN AN KRYSTALLEN. 63 



Die von Herrn Eöntgen an seine Beobachtungen geknüpften 

 Folgerungen bezüglich einer Ungleichwerthigkeit der drei Nebenaxen 

 des Quarzes sind hierdurch zugleich als unnöthig erwiesen. — 



Was die Lage der beiden zu einander normalen Meridianschnitte 

 betrifft, welche die vier Quadranten abwechselnd entgegengesetzter Wir- 

 kung begrenzen, oder mit andern Worten, was den Werth des Winkels 

 cpo in den einzelnen Fällen betrifft, so ist diese Frage nach den obigen 

 Tabellen V und VI unter Benutzung der Bemerkungen auf Seite 47 

 leicht zu erledigen, giebt aber keineswegs so einfache Resultate, wie 

 man zunächst vermuthen möchte. 



Zum Beispiel ist für einen der X-Axe parallelen Turmalinstab 

 bei Biegung um die Y- oder Z-Axe nach (36') und (36") resp. 



= 0, ^ +AM^, Cj = — BM^ und ■ 

 «2 = 0, &2 = -AN«/, c, = +BN«/, 



wo A und B gewisse Abkürzungen sind. Hieraus folgt resp., wenn 

 (po gegen die ^-Axe gerechnet wird: '-^ 



tg2(p„ = +A/B und = — B/A; 



obgleich also die Biegung um die Hauptaxe oder eine dazu senkrechte 

 Eichtung geschieht, ist doch cp(j weder 0 noch Tzji. Dies hängt mit der 

 complicirten electrischen Symmetrie des Turmalines zusammen; 



Ganz ähnliches gilt für die Drillung desselben Cylinders, soll aber 

 nicht weiter ausgeführt werden. 



I § 9. Das electrische Potential eines unendlich dünnen 

 i Cylinders von beliebigem Querschnitt, in welchem die 

 Spannungen längs der Axe constant sind. 



Der in der Ueberschrift genannte Fall erledigt sich deshalb be- 

 sonders einfach, weil, wenn nach Annahme alle die elastischen Drucke 

 X^, . . . von der längs der Cylinderaxe gemessenen ^'-Coordinate unab- 

 hängig sind, das folgende System von Formeln gültig ist ^) : 



1) "W. Voigt, theor. Studien, p. 55. 



