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48) fX'JQ = J'XldQ = fridQ = fX[dQ = fY'JQ = 0, jZ[dQ = -P, 

 fx'X'ßQ=fxX[dQ =Jx'rßQ =fx'X'ßQ = 0, fx'Z'ßQ = — M', fx'Y[dq_= 

 fyX'ßq =--fy'XßQ =fyrßQ =fyYßQ = 0, fyZßQ = -A', fy'Xßq = + 



Hierin haben die T' , A', M', N' dieselbe Bedeutung, wie in den 

 früheren Abschnitten. 



Für das Potential benutzen wir den Ausdruck (2), bezogen auf 

 das System X'F'Z', geben also dem Volumenelement dk die Coordi- 

 naten x\ y\ z\ dem angezogenen Einheitspunkt die Coordinaten w[, «j; 

 auch ist 



Für die Momente a', 6', c benutzen wir die Formeln (20), welche 

 sie als lineare Functionen der Spannungen darstellen, haben also 



480 r. = _/«(|,(6;.y. + ...) + |r(8;.x; + ...)+^f (8:.x; + ...)). 



Hier lässt sich die Integration nach z ausführen und giebt, wenn 

 wir die Grenzen für 2;' = 0 und z = l genommen denken: 



48") 7! = + / dq^^^^^^^^^i:.\;X^^^^^^ . 



,«'=0 



Diese noch völlig strenge Formel stellt das Potential zweier auf 

 den Endquerschnitten 2;' = 0 und z =■ l ausgebreiteten Ladungen dar. 

 Ist nun x"^ und y'^ neben 



< + = x['-\-y[' + {z[~zy = r\ 



zu vernachlässigen, so kann man r und e nach Potenzen von x und / 

 entwickeln und sich auf die ersten beiden Glieder beschränken. Setzt 

 man noch 



so erhält man unter Rücksicht auf (48) : 



