ALLGEM. THEORIE DER ELECTR. ERSCHEINUNGEN AN KRYSTALLEN. 65 



K = 8:3(A'K!/;-M\i-Äa;n + rx)+3;3(-AXi-/<)+M7c^;^;+r'^ 

 + ^ {(^L-K^Ky[-K. ii-Jcx[^)+o[, (!-/<)) j 49) 



1 j f x[M' + tj[A' \ N' 



!' =0 



Diese höchst allgemeine Formel zeigt, dass von allen den achtzehn 

 Constanten O;,^, in dem vorausgesetzten Falle nur neun in dem Potential 

 auftreten. Sie vereinfacht sich erheblich, wenn man die Axe des Stabes 

 in eine ausgezeichnete liichtung des Krystalles fallen lässt. 



Ist die Z'-Eichtung eine drei-, vier- oder sechszählige Symmetrie- 

 axe, so ist . 



Ks = «23 = O34 = = 0, 



Hierdurch reducirt sich , wenn wir nun die obern Indices fort- 

 lassen, auf 



y. = N (i-^^^) H- ^ + r)]2 ; 49') 



der erste Theil, welcher von der Torsion um die Längsaxe herrührt, 

 ist rings um dieselbe constant, der zweite, von Biegung und Dehnung 

 herrührende, nicht. 



Geht durch die Z-Axe eine Symmetrieebene, so ist auch = 0, 

 und es bleibt nur 



F. = r^( ^'^^t^'^ +r)p; 49") 



hier giebt die Torsion gar kein Potential auf äussere Punkte. Dies 

 rindet beim Turmalin statt, wenn man die Stabaxe in die krystallogra- 

 phische Hauptaxe legt. 



Steht hingegen auf der .^-Axe eine zweizählige Symmetrieaxe senk- 

 recht, so ist O33 = 0 und es bleibt nur 



v. = \'-^K.^(l-^^)r'; 49"') 



Mathem. Classe. XXXVI. 2. I 



