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hier bewirkt Biegung- und einseitiger Druek kein J^otential, sondern 

 nur Torsion; dies gilt für (^uarz , wenn der iStab mit seiner Axe in 

 die Hauptaxe fällt. 



Es hat Interesse, auch die Potentiale für Krystallcylinder aufzustellen, 

 welche der X- oder F-Axe parallel liegen. 



Sollte die X-Axe zur Stabaxe gewählt werden, so hat man die 

 Formel (49) in allen Theilen, also auch in der Grösse k, durch cyclische 

 Vertauschung umzuformen ; die Indices 1, 2, 3 und 4, 5, 6 bilden dabei 

 zwei getrennte Reihen. Man erhält so: 



50) + 4 ((8.5 •- K) ky, - K (1 - + < (1 - /-^^D) I 



1 U / V, N + ^, M . \ A ,^ , j ■ 



» = 0 



Ebenso gilt auch 



Y„ = [-Ll^j8^^(NZ;^^ic,— A(l-Ä;^^) + B^J + o,,(N(l-7ci^;^) + A 



51) + ^ ((o,,, — 63,) Jc^.x, — 03, (1 — Jc2l) + 0,^ (1 — hx';)) j 



+ - 1 0. ( ' ,f . + ß) + 2;:^ (0. ^- 0. ^.) j J^^^^. 



Wendet man dies , um ein Beispiel zu geben , auf den Quarz an, 

 so erhält man: 



50-) V,= [^\^ir..J:yM(l-ia) + U^^^^^ 



51') F=r*^[-6,,(N(l-faS + A7«,:«.-ß^J + f 3,.{l-fa:)U|i8„^.T"'. 



Beide Formeln sind sehr einfach, denn man muss bedenken, dass 

 in Praxis ausnahmslos nicht alle vier Arten mechanischer Einwirkung 

 gleichzeitig, sondern nur jede einzelne für sich zur Anwendung kommt. 



Weitere Anwendungen mögen unterbleiben, bis Beobachtungen über 

 die Fernwirkung deformirter Krystallcylinder vorliegen. 



