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Avogeu haben miiss, und man kann daher ans dem Resultat derartiger 

 Beobaehtungen auf das Vorzeichen schliessen, welches e oder c bei un- 

 gleichförmiger Erwärmung an den benutzten Krystallflächen annimmt. — 

 Da nach unserer Annahme die Schicht variabler Temperatur sehr 

 dünn sein soll gegen die Ausdehnung des ganzen krystallinischen 

 Körpers, so kann man ihr gegenüber auch die Oberfläche des Körpers, 

 wenn sie schwach gekrümmt ist, als eben ansehen und di(^ obigen 

 Formeln auf jede Stelle derselben anwenden, indem man nur Z' überall 

 in die Richtung der Normalen legt. In dieser Weise kann man die 

 electrische Erregung durch oberflächliche Erwärmung für jeden von einer 

 stetig gekrümmten Oberfläche begrenzten krystallinischen Körper be- 

 rechnen. Die strengen Formeln werden allerdings sehr complicirt. 



Eine für nur qualitative Betrachtungen zumeist ausreichende An- \ 

 näherung erhält man leicht für solche Krystalle, bei welchen die drei 

 Coefficienten qi, q^, qs dei^ thermischen Drucke nicht stark von einander 

 abweichen, wie dies z. B. bei Quarz stattfindet, wo nach meinen Beob- 

 achtungen q^ = q^ = 144, q^ = 125 ist; gilt zugleich, wie hier eben- j 

 falls, qi = 5*5= = 0, dann ist für jedes Coordinatensystem q[, q'^, q'^^ ! 

 nahe constant und q'^, ql, q'g nahe gleich Null. 



Ferner ist für alle mit Symmetrieen behafteten Krystallsysteme Og^ und 

 klein neben Ogg, verschwindet sogar streng in einer grossen Anzahl I 

 von Richtungen, wie leicht näher zu erweisen wäre. 



Unter diesen Voraussetzungen ist z'^ viel grösser als i/l und z'^, d. h. 

 die Verschiebung der Oberflächentheilchen findet überall nahezu in der 

 Richtung der Normalen statt ; sein Werth , als mit {)■ proportional, 

 variirt längs der Oberfläche nur mit der wechselnden thermischen Lei- 

 tungsfähigkeit nach der Normalen, also im Allgemeinen sehr wenig. 



Nun ist, falls Yi, Y21 T3 wieder die Richtungscosinus der Z'-Axe be- 

 zeichnen, bei Vernachlässigung von z^ und z'y nach (5) : 



08) = y,j = Y2 = T3 K, 2/. = 2 Ys K, = 2 Y3 Yi K, = 2 Yi Y2 K- 



Durch Einsetzen in die Formeln der Tabelle I kann man sonach i 

 leicht die Momente a, c in Bezug auf die festen Axen und wegen j 



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