so W. YOIGIT, 



wenn sie verschiedenes Vorzeichen besitzen; denn dann wird für be- 

 stimmte Richtungen nicht nur z[ nicht gross gegen y[ und zl, sein, son- 

 dern sogar verschwinden, lu diesen Fällen muss man entweder zu den 

 sehr complicirten strengen Formeln, die aus (56') folgen, seine Zuflucht 

 nehmen, oder eine Näherung anderer Art benutzen. 



Eine solche ist z.B. möglich, wenn zwar die thermischen Drucke 

 stark mit der Richtung variiren, aber das elastische Verhalten dem der 

 isotropen Körper ähnelt. 



In diesem Falle müssten a^g, 053, O34 sehr klein neben Ogg, 044, O55 



und ausserdem 



^33 = — ' < = <5 = — sem. 



''33 41 ■ • 



Es wäre dann also, wenn wir uns auf Krystalle der letzten vier 

 Systeme beschränken, in Rücksicht auf die für die q,, geltenden For- 

 meln (26') 



88 



60) „ ^ 



— (21 ßi Y. + <1. ß2 Y2 + 23 % Y3) , < = — (^^1 + + 2« '^»)- 



Hieraus folgt, wenn man für die erste dieser Klammern das Symbol 

 ^3 der Kürze halber beibehält, 



X, 



60 



-^A<i-Ty^} ^-*4<l;-i.)-a' --«i-M. 



Mit Hülfe dieser V^erthe kann man leicht die Momente für beliebige 

 specielle Fälle bilden, aber die Formeln werden auch so meist noch 

 recht unübersichtlich. Ein einfacher Fall ist derjenige der Gruppe 25) 

 (Quarz), wo = q^ ist. Hier erhält man unter Einführung der Wm- 

 kel cp und cj; 



61) n = ^-^Ad^ A^ + 1l1cos3^cosH; 



