ALLGEM. THEORIE DER ELECTR. ERSCHEINUNGEN AN KRYSTALLEN. 81 

 da ^3 = ^1 cos^ cj; + ^3 sin^ ({> ist, so giebt dies auch: 



~ + {<lz — 1.) ^) sin^ cos 3 9 cos' ^. 61') 



Die Formel unterscheidet sich von der oben für dieselbe Gruppe gege- 

 benen dadurch , dass nach ihr die sechs Felder , in welche die Kugel 

 durch aequidistante Meridiane getheilt ist, nochmals durch zwei sym- 

 metrisch zum Aequator gelegene Breitenkreise je in drei Stücke ab- 

 wechselnd entgegengesetzten Vorzeichens zerlegt sein können. .. 



Um auch einige Beispiele für die strengen Formeln zu geben, be- 

 trachten wir zunächst einen Kreiscylinder , der aus einem Krystall der 

 Gruppe (25) (Quarz) parallel der Hauptaxe gefertigt ist, bei wie ange- 

 nommen oberflächlicher Erwärmung. Die X'-Axe sei die Normale an 

 einer beliebigen Stelle des Cylinders, die Z'-A-xe falle in die Hauptaxe Z. 



Dann sind die y'y, z,. y[ gleich Null und für die übrigen folgt aus 

 dem System (57) durch cyclische Vertauschung . 



x: = ^q[o[„ xl = ^qX., x: = &q'A„ 62) 



worin 



a = CjjCggCgg (Cn ^86 "I" ^65^61 "I" ^66^15) ^''66^61^15 



ist. Da die Z- oder ^'-Axe dreizählige Symmetrieaxe ist, drücken sich 

 diese Grössen verhältnissmässig einfach durch die Hauptelasticitätscon- 

 stanten Ci^j^ aus; es ist nämlich 



^11 ~ ^11 J ^56 ~ 7 ^66 ~ ^ (^11 ^14) ' ^61 ~ ö ) 



4 = -4 = c,J(ß^-3a^)-C,,a(a^-3ß^), 62") 

 4 = + 4 = Cx.«(a^-3ß^)+c,J(ß^-3a^). 



Ferner erhält man nach (5) 



= a'^I + aß<, = ß'^1 — aß^y> = 0, 



und nach (4') das gesuchte Moment 



n = a = aoL — &ß. 63') 

 Mathem. Classe. XXXVI. 2. L 



63) 



