ALLGEM. THEORIE DER ELECTR. ERSCHEINUNGEN AN KRYSTALLEN. 83 



4 = '^n — SColT'Ys + YsY' + ThD» 



■4 = Co(L^ß> + Y^ß. + Y^ßs), ■ 

 4 = f-oCix^^i +Y'a2 + T3a3), 



4 = <'o(Yl«lßi+T2a2ß2 + T3«3ß3), 



falls — C12 — = Co gesetzt wird. Andererseits ist das. Moment 

 nach der Normale auf der Kugel gegeben durch 



n = c' = 2 [s[ 3 7, -,'3 + y[ (ß. -(3 + % Ts Ti + % Ti T2) + < («i T2 Ts + «2 Ts Yi + «3 Ti Y2)]- 



Setzt man hier die Werthe der y'^^ zl nach (65) ein, so erhält 

 man nach etwas umständlichen Reductionen die Schlussformel 



(3 cl, — 2 Co c,, + cl {f, il + Y? + y' yD) 2 Yi Y2 Ys 2 ^ 



n — c = ^ 



■ c„4+c,c,,(2(c„ + cJ-3cJ(y^^| + T^^: + YhD + <(3c„-9c,,-2cjY:v:Yr ^ 



welche zugleich das Gesetz der Obertlächendichtigkeit i auf der ober- 

 flächlich erwärmten oder abgekühlten Kugel angiebt. 



Auch die strengere Formel lässt, wie die angenäherte auf Seite 79, 

 die Dichte e in den Schnittkreisen der Axenebenen mit' der Kugel ver- 

 schwinden, aber das Gesetz, welchem dieselbe in den vier Octanten 

 I folgt, ist von dem früheren verschieden und zwar um so mehr, je mehr 

 Co, welches für isotrope Medien verschwindet, von Null abweicht. 



Führt man mit Hülfe der Relationen (59) die Winkel cp und cj; 

 I ein, so wird in der letzten Formel 



T2T3 + T8Ti + T?Y2 = cos'(lj(sin'^ + cos'(]jsin^cpcos'''9), 

 ^YjYjYg = sin4>cos^c]jsin2cp. 



Da die Beobachtungen , welche die oberflächliche Erwärmung oder 

 Abkühlung benutzen, wegen der Veränderlichkeit des vorausgesetzten 

 Zusta-ndes mit der Zeit kaum eine grosse Genauigkeit erhalten können, 

 so wollen wir die strengen Formeln nicht noch für weitere Gruppen 

 entwickeln. — 



Der Fall der oberflächlichen Erwärmung scheint gegenwärtig neben 

 dem Fall der constanten Temperatur und den hiermit aequivalenten der 

 ] einzige zu sein, der sich streng durchführen lässt. Das schliesst nicht 



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