ALLGEM. THEORIE DER ELECTR. ERSCHEINUNGEN AN KRYSTALLEN. 87 



hierbei sind bereits die zwischen den 0;,j und S;,^ sowie zwischen den 

 und üi bestehenden Relationen (28') und (25) eingeführt. 



Dies Potential hat die Form des Potentiales zweier Belesfuno-en 

 auf den Querschnitten z = ü und z — l, deren Dichte allerdings vom 

 Ort des angezogenen Punktes abhängt. Es ist hervorzuheben, dass bei 

 der gemachten Annahme die Endquerschnitte nicht wie einzelne elec- 

 trische Theilchen, sondern eher wie electrische Moleküle wirken. Dem- 

 zufolge ist auch die Kraft, welche ein electrischer Punkt erfährt, kei- 

 neswegs ringsum die ^Z'-Axe constant. 



Allerdings in allen Fällen, wo die ^'-Axe eine zwei-, drei-, vier-, 

 oder sechszählige . Symmetrieaxe ist, verschwinden die beiden ersten 

 Glieder und bleibt nur das letzte, das Potential der Wirkung zweier 

 Pole in z' = 0 und z = l von der Ladung QQz{ssia'i -|- . . .) darstellend. 



Der Werth (67') lässt sich viel einfacher schreiben, wenn man die 

 electrischen Momente ü'q, Öq, Cq einführt, welche in dem Krystall bei 

 gleichförmiger Erwärmung auf die mittlere Temperatur 6 erregt werden. 

 Er lautet dann nach (54'): 



Führt man noch das resultirende Moment Mq und die Richtung m 

 seiner Axe ein, so erhält man, da — e\ ist: 



TT-, — ^' / N cos (m, /) 1"'-^ 

 V[=—m'o,Q,\— cos(m, e.) — — -\ 



68') 



Da bei gleichförmiger Erwärmung nur die Krystalle mit einer 

 ausgezeichneten Axe und zwar immer parallel dieser Axe, welche stets zur 

 Z-Axe gewählt war, electrisch polarisirt werden, so ist das gefundene 

 Resultat sehr anschaulich. Es ist bemerkenswerth, dass, auch, wenn die 

 electrische Axe gegen die Cylinderaxe geneigt ist, die Wirkung des 

 Cylinders auf äussere Punkte doch immer von den Endquerschnitten 

 auszugehen scheint. — • 



Was nun die Behandlung derjenigen Fälle betrifft, in welchen die 

 Deformationen durch Erwärmung bekannt sind, so ist für einen gleich- 



