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förmig erwärmten Krystall das Potential auf äussere Punkte allein 

 durch das Oberflächenintegral ßdojr gegeben und die Beurtheilung der 

 Art seiner Einwirkung daher zumeist ohne alle liechnung möglich. Hat 

 der Krystall nur eine polare Symmetrieaxe und die Form eines ihr 

 parallelen, an den Enden beliebig begrenzten, C'ylinders, so geht nur 

 von diesen Enden eine Wirkung aus. 



Complicirter liegt die Sache für ungleichf()rmig erwärmte Körper. 

 Der Fall eines oberflächlich erwärmten Kreis-Cylinders von gegen seinen 

 Querschnitt sehr grosser Länge lässt sich in der Art, wie auf Seite 57 

 dargestellt ist, behandeln. Grösseres Interesse noch bietet wegen der 

 vorlieaenden Beobachtunj^en der Fall einer oberflächlich erwärmten oder 

 abgekühlten Kugel. 



Um allgemein das Potential einer ungleichförmig electrisirten Kugel 

 auf einen äussern Punkt zu berechnen, gehen wir aus von der Formel 



worin — — xf-\-{i/i — S/f -h {^i — das Quadrat der Entfernung 

 des angezogenen Punktes a^j, j/j, oder pi, ^j, cpi von dem Volumenele- 

 ment dk an der Stelle x, y, z oder p, 4»? <f bezeichnet. Setzt man 



69) J.=/^, /,=/^, 



cdh 



so kann man auch schreiben 



Die Momente a, 6, c seien in E-eihen nach Kugelfunctionen darge- 

 stellt und zwar sei 



69") a = |X^ h = 1y\ c = 1Z\ 



' 0 0 0 



worin die X% F'*, Z'' von p, sin«}» = jx, cp abhängen. 



Zugleich sei ^ nach Kugelfunctionen entwickelt und zwar gesetzt, 



da pi ^ p ist, 



