ALLGEM. THEORIE DER ELECTR. ERSCHEINUNGEN AN KRYSTALLEN. 89 



wo nun die P" symmetrisch in [x, [ij und cp, cpj sind. 

 Dann berechnet sich sogleich 



worin der untere Index an X", P"", bezeichnen soll, dass in diesen 

 Functionen cj; und cp mit und cpi vertauscht ist. 



Wir wollen nun die vereinfachende Annahme einführen, dass die 

 sämmtlichen X", Z*^ den E-adius p nur in einem gemeinsamen Factor 



P enthalten, so dass gesetzt werden kann 



X. _PS„ Y\ = PW,, Z\ = TZ\- 70) 



die S, H, Z sind hierin Functionen von cj^j und u^-^ allein. 

 Setzt man noch 



Ja 



Pf+'dp == P", 70') 



so folgt: 



^ ~ 0 (2w + l)pf' ' ~ i' (2% + l)pf' ' ~ f (2w + l)pf>- ^ 



Diese Resultate gestatten die Anwendung auf den uns besonders 

 wichtigen Fall der oberflächlich erwärmten Kugel, bei welcher die ein- 

 geführte Annahme nahe erfüllt ist. 



Nach den Werthen (58) sind bei der im vorigen Abschnitt erör- 

 terten Annäherung die electrischen Momente a, b, c lineäre Functionen 

 der sechs Argumente 



= .e^ v^cos^cp, — ^^v^sin^y, 0^ = ^f'fj.^, = ^'2p.vsincp, = ^!2pcoscp, 



X = 0^v^sin2cp, 



worin z', eine unbekannte Function von p und v kurz für Vi — ge- 

 setzt ist. 



Da nun die zweite Kugelfunction ein in den fünf Gliedern 



2 — 3v^, [xvcoscp, [Avsincp, v^cos2cp, v^sin2cp, 

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