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homogen liuoäver Ausdruck ist, so folgt, dass die Momente a, b, c sich 

 durch Kugelfunctionen nullter und zweiter Ordnung ausdrücken lassen. 

 In der That, schreibt man den allgemeinen Ansatz (1) in der Form: 



« = + + 0 + i^i^Il^ {x^ - + {X, + y- 



worin 8 = yy-\- die cubische Dilatation bezeichnet, so ist bei 



den obigen Werthen oo^ . . . das erste Glied von [x und cp unabhängig, 

 die übrigen bilden eine Kugelfunction zweiter Ordnung. 

 Wir schreiben die letztere Formel 



71) ' 



+ 2.4 2/. + 2.B^«+e,6^, 



und kürzen sie ab in 



71') a = m^o+m, x^.+ y,^ + m^g, + m, + m^^^ + x,^ , 



ebenso die Werthe für b und c in 



71") h = n^o + n,x^ + n,y^+ c = p,o+p^x^+p^y^ + . 



Diese Ausdrücke sind in (70") einzusetzen, wobei nun 



t/O 



wird. Ist die Schicht abweichender Temperatur auf der Kugel sehr 

 dünn gegenüber dem Kugelradius R, so ist, falls man 



/ 



«/o 



2[diJ = 0 setzt, P' = R'Q, P' = 



Das Resultat schreibt sich am kürzesten in der früheren Bezeich- 

 nung (58) 



72) J, = ^^\^m, + -^^{m,'{,' + m,i,^ + m,i,' + ^mM + ^^^^^^ 



ähnlich lautet und Ts' Ts ^^"^^ dabei die Richtungscosinus des 



Radiusvectors pi nach dem angezogenen Punkte. Durch Differentiation 

 erhält man hieraus : 



