ALLGEM. THEORIE DER ELECTR. ERSCHEINUNGEN AN KRYSTALLEN. 91 

 dJ ( P" 2P^ P^ 1 



Die Summe dieser Glieder giebt das gesuchte Potential der ober- 

 liächlich erwärmten oder abgekühlten Kugel auf äussere Punkte. 



Beachtet man, dass sich nach (58) und (71') schreiben lässt 

 a = s'Xm,+m,f^+m^f, + ...), h = s[{n,+ n:i\+n^il+ ..), c = 0[{p^+p^f^+p^f^+..,)^ 73') 



und dass das Moment um die Richtung des Eadius p 



n = c' = «Yi + ^Y2 + CT3 

 ist, so erkennt man, dass das Potential V im Allgemeinen ganz anders 

 mit der Richtung variirt, als die Oberfiächendichte s = w. 



Diese Verschiedenheit verschwindet, wenn die folgenden Bedingungen 

 erfüllt sind : 



W^o = '>h Po = 0» 



Die ersten drei ergeben 



~f" ^12 "I" ^18 ~ ^21 ^22 "f" ^23 ~ ^31 "1" ^32 "t" ^33 



die letzten drei, unter Rücksicht auf diese ersteren, 



^11 ^26 ^86 ^18 ^22 ~f" ^84 ^16 ~f" ^24 ^3! 



D i e se B e ding un ge n sind sämmtlich erfüllt beiKrystal- 

 I len der Gruppen 8), 1 1), 14), 15), 18), 21), 22), 25), 29), 32), also 

 bei acht von den achtzehn überhaupt durch oberflächliche Erwärmung 

 oder Abkühlung erregbaren Gruppen, zu denen, wie wir sahen, die 

 Gruppen 11) und 18) nicht zählen. 



Diese Gruppen sind dieselben, welche durch allseitig gleichen Druck 

 und durch gleichförmige Erwärmung nicht erregt werden und welche 

 demzufolge bei diesen Zuständen auch keine inducirte Oberflächen- 

 ladung besitzen können. 



M2 



74) 



= 0, 



= 0. 



74') 

 74") 



