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in Foli^c der Dotbrmatiou allein, ohne Aendcnuii; der J/adung-, darstellt, 

 verschwindet wegen = und y] = 0. Es bleibt also nur: 



V^f'-^do+f^. 

 J r J r 



Aus dem Ansatz (1) folgt im allgemeinsten Falle, wenn a, ß.-y die 

 Richtungscosinus der äussern Normalen auf do sind : 



£ = ^,('n<^ + =2iß + 23.T)+2/,(s.2a + ^22ß+S3.Y) • • •; 

 hingegen ist s„ in Rücksicht auf den Umstand, dass das Product rißo 

 sich bei der Deformation nicht ändert, zunächst gleich — 7j„5^, falls 5^ 

 die Dilatation der Flächeneinheit bezeichnet, und weiter, da Yj„ = C-^ 

 ist — unter C das ursprüngliche Moment verstanden, dessen Axe die 

 ^-Axe ist, — nach dem bekannten Werthe von auch 



Diese Werthe zeigen, dass stets, wenn die Deformation eine gleich- 

 förmige, also £ = 0 ist, der ganze Einlluss der Aenderung der indu- 

 cirten Oberflächendichte darin besteht, dass in dem allgemeinen Ansatz 

 (1) für die Momente die Constanten 



^31» ^32» ^33) ^24) ®1B) ®S6> 



resp. vertauscht erscheinen mit 

 S3,+C(l-(x^), s3, + C(l-ß^), e33 + C(l-Y^), 



Es würde also schon die Beobachtung der Erregung beliebig orien- 

 tirter Prismen durch einseitigen Druck genügen, um zu entscheiden, ob 

 die mit C proportionalen Glieder eine merkliche Grösse haben. Der- 

 gleichen Beobachtungen sind an Krystallen der vorausgesetzten Art bis- 

 her noch nicht angestellt. 



Anhang 2. 



lieber den Einfluss der Selbs ti nduction auf die piezo- und 

 pyroelectrischen Erscheinungen. 



Unter denjenigen Wirkungen, welche im Eingang der vorstehenden 

 Abhandlung als zweiter Ordnung bezeichnet und demgemäss vernach- 

 lässigt sind, steht die Selbstinduction der durch mechanische oder ther- 



