D. PONDEROMOTORISCHE ELEMENTARGESETZ D. ELEKTRODYNAMIK. 13 



können somit mit Einführung zweier unbekannter Constanten x und X 

 den Ansatz machen : 



und erhalten dann : 



An Stelle des im Vorhergehenden benützten Coordinatensystems 

 möge nun ein ganz beliebiges rechtwinkliges System x,y,z treten; mit 

 Bezug auf dasselbe gebrauchen wir dieselben Bezeichnungen, welche von 

 C. Neumann in seiner Abhandlung über die den Kräften elektrody- 

 namischen Ursprungs zuzuschreibenden Elementargesetze eingeführt wor- 

 den sind. Es seien : 



X, y, z und x^, y^, die Coordinaten der Anfangspunkte der beiden 

 Elemente IDs und I^Ds^. 



A, B, r und Aj , B j , seien die ßichtungscosinus der beiden Elemente. 



% und seien die Winkel, unter welchen die Elemente Ds und 

 Ds^ geneigt sind gegen die Richtung r{Ds^ — Ds). 



£ der Winkel, welchen die Elemente mit einander einschliessen. 



Ferner werde gesetzt: 



cos 9^ = 6, cos&j — cos £ = E 



Für die XComponente der von dem Element Däj auf das Ele- 

 ment jD* ausgeübten Kraft ergiebt sich dann der Ausdruck: 



Zur Bestimmung der Constanten x und X dient jetzt das Gesetz des 

 elektrodynamischen Potentials und zwar nur in so weit durch dasselbe 

 die translatorische und rotatorische Wirkung bestimmt wird , welche ein 

 starrer und fest aufgestellter Stromring B ausübt auf einen ebenfalls star- 

 ren aber beweglichen Stromring A. In diesem Falle ist die auf den 

 letzteren ausgeübte translatorische Wirkung gleich dem negativen Diffe- 



