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auch auf die rotatorischen Kräfte ausdehnen können, und wir werden 

 dann in erster Linie die Anforderung stellen , dass beide Zerlegungen 

 dasselbe System von Componenten der ganzen dem Potentialgesetz ent- 

 sprechenden Wirkung liefern müssen. Der Nachweis, dass das Poten- 

 tialgesetz dieser Bedingung in der That genügt, erscheint um so weniger 

 überflüssig, als die zu diesem Zwecke anzustellenden Betrachtungen auch 

 für die im vorhergehenden Abschnitt für das Ampere'sche Gesetz aufge- 

 stellten Zerlegungen von Interesse sind. 



Die Zerlegung der der ersten Form des elementaren Potentiales : 



. ^ ^ cosdcos^i 

 — A^IDs.I.Ds, i 



entsprechenden translatorischen Wirkung ergiebt sich unmittelbar durch 

 eine Umkehrung der analogen Zerlegung des Ampere'schen Gesetzes. 

 Man erhält somit folgende Componenten des Potentialgesetzes: 



1. Die durch das Ampere'sche Gesetz gegebene translatorische 

 Kraft. 



2. Ein von Ds^ auf die Endpuncte von Ds ausgeübtes Kräfte- 

 paar, welches das Element Ds der Richtung der Entfernung Ds^ — Ds 



parallel zu stellen sucht. Die auf das Ende a ausgeübte Repulsivkraft 



Ds 6 Ds 6 

 ist gleich A^II^ — -, die auf ß ausgeübte gleich — A^II^ — 



3. Zwei analoge Kräfte, welche von den Endpuncten von Ds^ 

 ausgeübt werden auf die Mitte von Ds. Diese Kräfte sind entgegengesetzt 

 gleich den bei der Zerlegung des Ampere'schen Gesetzes unter I, 3 an- 

 geführten. 



Um die rotatorische Wirkung zu bestimmen, welche das Element 

 Däj auf das Element Ds ausübt, legen wir durch den Anfangspunct 

 von Ds ein Hülfscoordinatensystem ^,7], C, dessen Axen parallel sind 

 den Axen x,y,z\ war bezeichnen die Projectionen des Elementes Ds 

 auf jene Hülfsaxen durch Dx, Dy, Dz, die Drehungsmomente um 

 die Axen 8, r^, C nait ilf^, M^, M^. Die Drehung um die Axe \ werde 

 als positiv betrachtet, wenn sie von der Axe gegen die Axe C gerichtet 



