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cosO, sind 



Man sieht aber leicht, dass ein Drehungsmoment von ganz derselben 

 Richtung und Grösse auch ausgeübt wird durch das bei der Zerlegung der 

 translatorischen Kraft gefundene Kräftepaar. Hiernach herrscht also 

 die geforderte Uebereinstimraung zwischen der translatorischen und ro- 

 tatorischen Wirkung. 



Dasselbe ergiebt sich nun auch für die andere Form des Potentials : 



Die Zerlegung der entsprechenden translatorischen Wirkung ergiebt sich 

 durch eine Combination der Gleichungen IV'. und Hl', des vorherge- 

 henden Abschnitts. Wir erhalten folgende Kräfte zwischen den beiden 

 Stromelementen. 



1. Eine auf dem Element Ds senkrechte translatorische Kraft, 

 welche gegeben ist durch den Grassmann'schen Ausdruck. 



2. Ein von Ds^ auf die Endpunkte a und ß von Ds ausgeübtes 



Kräftepaar, welches das Element Ds dem Elemente Ds^ parallel zu 



stellen sucht. Die auf a ausgeübte Kraft ist dem Elemente Däj pa- 



A^II Ds 



rallel und hat den Werth - ; die auf ß ausgeübte ist dem 



Element Ds^ entgegengesetzt und gleich ^ i. 



Die Bestimmung des elementaren Drehungsmomentes ergiebt sich 

 in ganz derselben Weise wie in dem vorhergehenden Fall. Führen wir 

 wieder die Hülfsaxen % C ein, so ergiebt sich für die entsprechenden 

 Koppelmomente : 



Dz,Dy-Dy,Dz 

 r 



Dx, Dz — Dz, tfx 



i ± 



r 



Dy^Dx — Dx^Dy 

 r 









= A^II^ 







