D. PONDEROMOTORISCHE ELEiMENTAR(JESETZ D. ELEKTRODYNAMIK. 43 



3iach dem Potentialgesetze jedenfalls gleich Null. Es kann also die Ro- 

 tation nur hervorgerufen werden durch Kräfte, welche auf die Elemente 

 Ds des flüssigen Stromfadens wirken. Die auf eines dieser Elemente Ds 

 ausgeübte Wirkung zerfällt aber nach der für die zweite Form des Po- 

 tentiales gegebenen Zerlegung in zwei Theile. Der erste Theil ist ge- 

 geben durch die dem Grassmann'schen Gesetze entsprechende Kraft, 

 welche gegen Ds senkrecht gerichtet auf die Rotation von keinem Ein- 

 flüsse sein kann. Der zweite Theil rührt her von den Kräftepaaren, 

 welche die Elemente Ds ^ des Solenoides auf Ds ausüben. Diese Kräfte- 

 paare setzen sich zusammen zu einer Resultanten, d.h. zu einem ein- 

 zigen Kräftepaar, dessen AngrifFspuncte in den Endpuncten von Ds 

 gelegen sind , und welches auf dem von der Axe des Solenoides nach 

 Ds hingehenden Radius Vector senkrecht steht, also mit Bezug auf das 

 Element Ds eine longitudinale Richtung besitzt. Die auf das Ende von 

 Ds ausgeübte Kraft hat dieselbe Richtung, wie die in welcher das Sole- 

 noid von dem galvanischen Strome durchflössen wird, die auf den An- 

 fangspunct ausgeübte die entgegengesetze. Betrachten wir nun die 

 Kräftepaare, welche auf die Endpuncte der aufeinanderfolgenden Ele- 

 mente des flüssigen Bogens wirken, so werden sich alle auf die inneren 

 Elemente ausgeübten Einzelkräfte gegen einander aufheben, so dass nur 

 die auf das Ende ß des Bogens ausgeübte Kraft übrigbleibt. Diese 

 Kraft sucht das Ende ß in derselben Richtung zu treiben , in welcher 

 der galvanische Strom das Solenoid durchfliesst. Nehmen wir nun an, 

 dass zwischen den Theilchen des flüssigen Leiters und den Theilchen 

 des starren Bügels moleculare Adhäsionskräfte wirken , in Folge deren 

 das Ende ß des flüssigen Bogens an dem Ende a des Bügels fest haftet, 

 so wird sich die unmittelbar auf ^ ausgeübte Kraft auf den Bügel über- 

 tragen und dieser wird somit im Sinne der auf ß ausgeübten Kraft in 

 Rotation versetzt werden. Die hierdurch bestimmte Rotations richtung 

 ist dieselbe, wie nach dem Ampere'schen Gesetz; überdiess aber ist die 

 auf ß ausgeübte Kraft ebenso gross, wie die nach dem Ampere'schen Ge- 

 setz auf den rotirenden Bügel ausgeübte, so dass also auch in quantitativer 

 Hinsicht Uebereinstimmung zwischen den beiden Gesetzen vorhanden ist. 



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