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E. RIECKE, 



Reaction genügt, so ist das letztere Drehungsnioment dem Drehungsmo- 

 mente des Solenoids auf den Bügel entgegengesetzt gleich. Das dem 

 Gesetze von Clausius entsprechende Drehungsmoment ergiebt sich aus 

 der Gleichung: 



Nur haben wir jetzt, wo es sich um die Berechnung des von dem Bü- 

 gel auf das Solen oid ausgeübten Drehungsraomentes handelt unter /^Dä^ 

 die Elemente des Bügels unter IDs die Elemente des Solenoides zu ver- 

 stehen. Es ergiebt sich somit, dass bei der Integration des vorstehenden 

 Ausdruckes über alle Elemente des Solenoides hin , der zweite Term 

 desselben verschwindet, so dass also das von einem einzelnen Elemente 

 I^DSj^ des Bügels auf das Solenoid ausgeübte Drehungsmoment darge- 

 stellt wird durch das Integral : 



Wenn die Drehungsaxe zusammenfällt mit der Axe des Solenoides , so 

 wird der Werth des Integrals durch eine Drehung um diese Axe nicht 

 geändert, der Differentialquotient desselben nach dem Drehungswinkel 

 ist gleich Null und wir gelangen somit zu dem Resultate , dass der Bü- 

 gel nach dem Gesetze von Clausius auf das um seine Axe drehbare 

 Solenoid gar kein Drehungsmoment ausübt. 



JVIit Hülfe dieser Bemerkungen ist es nun leicht für die verschie- 

 denen Combinationen , welche wir bei der Ausführung der elektrodyna- 

 mischen Rotationsversuche machen können , die dem Ampere'schen und 

 dem Clausius'schen Gesetze entsprechenden , die Rotation bedingenden 

 Kräfte zu ermitteln. Die beiden Theile des ausser dem Solenoide gege- 

 benen Stromringes werden bezeichnet durch A und B, dieselben seien 

 verbunden durch zwei Gleitstellen, so dass sie unabhängig von einander 

 um die Axe des Solenoids gedreht werden können. Es sei nun das 



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