16 о. Chwolson, üeber die Wechselwiekung zweier Magnete 



Null sind, nämlich die, welche dem ersten Gliede in Xj?^, entspricht, ferner den beiden 

 ersten Gliedern in den eckigen Klammern und allen zweimal drei Gliedern, welche den 

 Nennern der beiden Brüche entsprechen, welche im Zähler haben. So bleibt, bei Be- 

 rücksichtigung von (30), nur 



Die dritte und letzte der zu bildenden Combinationen, s. (26), ist 



\ (w/ Wj) — \ {m^ -H — \ {m^ ч- -ь \ (m/ ч- п^. 



Bildet man aus (25) zuerst \{т^-л~п^^ so hat man die letzten Glieder in den bei- 

 den eckigen Klammern zu vernachlässigen, da jene Combination in (26) durch dividirt 

 ist. So erhält man 



\ (Ші^ -»- п^) = {y" -H y^^ -^z^-v- z^) (Ші^ -H Wj) — 



- Ъу' [{m{ Ч- Щ) mi'O - ("Н^ - ч) sin о sin (е - g,) - 2ш, (шг -и щ) sin^e j _ 



- ^У,'\і?< -Ь Sin^^i - 2^ ("^Г H- Щ) sin sin (a - e,) - ^ Щ) sin^g, J , 



Bildet mau die obige Combination, so sind alle Summen, welche den Gliedern der 

 Nenner der beiden Brüche entsprechen, gleich Null und es bleibt, da (s. 27 und 30) 



{m^- -b щ) — (m/ -I- Wg) -t- {m^ — {m^ -t- nj = 2 {m^ — m^^) ~v-2{n^ — = 

 = — 20xXi cos Û cos ^1 -»- 4жЖі cos (ö — â^) = Ахх^ (— 4 cos ö cos ч- sin Ö sin 

 ist, zuletzt 



(Wj^ H- - (m/ H- w,) -b X3 (Ш32 n,) - \ (ш/ -^n,)= j " 



; (34) 



= 4:xx, [{y^ H- 2/1' -b -ь- 0^') — 3 (?/' sin^ö -4- ^i^sin^^^J] (sin ^ sin öl — 4 cos ö cos â^). \ 

 Wir setzen (32), (33) und (34) in (26) ein und erhalten: 



Txr Ібичх, ( Г X, хд"1 „ (w2sin26i-2/,2sin29 )(3cosecos6i-sin9sinei)-2(2/2siiiecos0-2/i2siu6iCosei)sin(6-ei) 



^=-^^(-*««'lL''0+^2+^4j-12«^l W 



о ß 2 (уЧіпЧ H - yi^siu^Qi) cos 0 cos Qi — (y^sin 0 cos Q — yi^sin Oi cos Qi) siu (0 — Ѳ^) 



— оиХХ^ ~ -jyi, 



5 [(у2 ^_ 2,^2 4_ ^2 H_ 2^2) _ 3 (2;2ціц2о _H y^2sin2o^)] (gin 0 sin — 4 COS 0 cos Ѳі)) 



— K)XX-^ - ^2 ' j * 



Dieser Ausdruck kann durch Zusammenziehen gleicher Glieder zu folgender Form 

 gebracht werden : 



