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der Erde geschlossenen und eine Electricitätsquelle enthaltenden Leitung in die Erde den 

 Strom der letztern einführen, der sich dann in den bekannten Curven über die ganze 

 leitende Erde von einer Electrode zur anderen verbreitet. Heissen wir den Widerstand der 

 äussern Leitung PF, die electromotorische Kraft darin E, den Eadius der kugelförmig ge- 

 dachten Electroden B, ihre Entfernung djji und das Leitungsvermögen der Erdmasse, 

 dieselbe homogen und unendlich ausgedehnt angenommen, ж, so ist die Stromstärke J in 

 der äussern Leitung angenähert gegeben durch: 



E 



SO dass also das 2. und 3. Glied im Nenner zusammen den Widerstand der Erde reprä- 

 sentiren. 



Haben wir nun an einer Stelle der Erdoberfläche ausserdem zwei kugelförmige Elec- 

 troden 1 und 2 vom Radius r und der Entfernung (^^ 3, welche ausserhalb durch einen 

 Draht vom Querschnitt q, der Länge l und dem Leitungsvermögen к verbunden sind, so 

 ergiesst sich in diesen ein Zweigstrom i des ganzen Erdstroms J", der angenähert durch 

 den Ausdruck 



1 1 i_, 



^ — 'J ■ J_ _^ J_ , 1 _ ■ (*j 



gegeben ist, wo cZ/i die Entfernung der einen Draht-Electrode 1 von der nähern Erdstrom- 

 Electrode I, сіц^^ die von der fernem Erdstrom-Electrode II, etc., bedeuten. 



Ist dieser Leitungsdraht mit seinen Electroden ausserdem der Sitz einer besondern 

 electromotorischen Kraft e, so würde diese für sich in ihm einen Strom erzeugen, dessen 

 Stärke г gegeben ist durch: 



(3) 



Aus 1., 2. und 3. folgt: 



1 ^ _i 1 i_ 



_ (4) 



Da kleiner als dj^2 ^11,2 ebenso kleiner als so ist der Zähler jedenfalls 

 positiv und um so grösser je weiter die Electroden unserer Drahtleitung auseinanderstehen. 



Aus der Gleichung 4. ersehen wir also, dass das Verhältniss der Stärke 

 des Erdstromzweiges in unserem Leitungsdraht zur Stärke des von der elec- 

 tromotorischen Kraft der Erdplatten herstammenden Stromes unabhängig 

 ist vom Widerstand щ = w der Drahtleitung und von der Grösse r der Electre- 



