Unteesuchungen über das zweite Spectrum des Wasserstoffs. 1 1 



die man mit Hülfe derselben aus derjenigen einer benachbarten Fundamentallinie berechnet, 

 bis auf eine der Unsicherheit der Factoren und der Messungen entsprechende Grösse, mit 

 demjenigen Wellenlängenwerth stimmen muss, welcher aus der direkten Vergleichung mit 

 dem Sonnenspectrum sich ergiebt. Bei näherer Untersuchung der erwähnten Partie des 

 Spectrums in dieser Beziehung zeigte sich nun, dass dies nicht der Fall war; die Wellen- 

 längen der Hauptlinien, aus einander abgeleitet, wichen von den direct gemessenen immer 

 systematisch ab und zwar derart, dass angenommen werden musste, dass sämmtliche Fac- 

 toren zu klein waren. Nach vielem Umhersuchen Hess sich schliesslich dieser Umstand auf 

 die, zwischen den einzelnen Einstellungen der zur Bestimmung der f benutzten Sonnen- 

 linien, durch Steigen der Temperatur bewirkte Verschiebung des Spectrums zurückführen 

 und es wurde nöthig, den direkt beobachteten Werthen eine hierauf bezügliche Correction 

 hinzuzufügen. Die Ableitung dieser Correction wird weiter unten Gegenstand näherer Er- 

 örterung werden. — Nach Anbringung derselben, wurde die Berechnung der Coefficienten 

 a, с nach der Methode der kleinsten Quadrate nochmals wiederholt und daraus neue aus- 

 geglichene Factoren berechnet. Wie wir später sehen werden, stimmen die mit diesen neuen 

 Factoren aus einander berechneten Wellenlängen der Hauptlinien mit den direkten Bestim- 

 mungen innerhalb so enger Grenzen überein, dass darin nicht nur für die Richtigkeit der 

 Factoren selbst, sondern auch für diejenige der Wellenlängen der zwischen den Hauptlinien 

 liegenden Linien des Spectrums, ein vollgültiger Beweis erhalten wird. — 



Da, wie schon oben angeführt wurde, die Prismen keinerlei Aenderung ihrer Stellung 

 während der ganzen Beobachtungsreihe erlitten haben und die Dispersionscurve infolge 

 dessen als ein Coutinuum angesehen werden kann, so wäre es völlig zulässig gewesen, die 

 Reductionsfactoren durch ein einziges Coefficientensystem für das ganze Spectrum darzu- 

 stellen. Indessen habe ich es vorgezogen, das Spectrum in drei beiläufig gleiche Theile ein- 

 zutheilen und die Factoren jedes einzelnen derselben für sich zu behandeln. Diese Theile 

 haben die folgende Ausdehnung: 



Theil I. Von G bis X = 569,0 

 » IL » X = 569,0 » F 

 » III. » F » G 



und die denselben entsprechenden definitiven Ausdrücke der f sind: 



fi = — 0,1417 H- 0,02303 X -f- 0,00219 X^ L 

 /•„ = H- 0,1137 — 0,06268 X H- 0,00938 Х^ II. 

 f^^ — -f- 0,0643 — 0,04487 X -t- 0,00780 X^ III. 



wo X in Einheiten der 4. Stelle ausgedrückt ist. Daraus sind die folgenden Ptedactionstafeln 

 berechnet : 



2* 



