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Th. Witteam, 



Abgesehen von dem Interesse, welches der erste Versuch, allgemeine Störungen eines 

 Cometen nach strengeren Methoden, als bisher geschehen, vollständig zu entwickeln, jeden- 

 falls an und für sich darbietet, hat die Berechnung der absoluten Jupiterstörungen des 

 Encke'schen Cometen nicht zu unterschätzende, practische Vortheile. Bei vielen Umläufen, 

 während welcher die Entfernung des Cometen vom Jupiter gross bleibt, darf man sich mit 

 Berücksichtigung der Störungen erster Ordnung begnügen, in andern Fällen aber die Be- 

 rechnung der Störungen zweiter Ordnung gesondert absolviren. Selbst wenn also die Ent- 

 wickelung der absoluten Jupiterstörungen zweiter Ordnung auf unerwartet grosse Schwie- 

 rigkeiten Stessen sollte, würde die Möglichkeit, für die Störungen erster Ordnung allgemeine 

 Ausdrücke benutzen zu können, eine bedeutende Arbeitsverminderung involviren. Auch 

 jetzt, wo die Störungsausdrücke noch nicht für sämmtliche Theile der Bahn vorliegen und 

 demgeraäss die Bestimmung der Constanten, welche den Integralen hinzuzufügen sind, noch 

 nicht vorgenommen werden kann, behält das seine Richtigkeit. Aus der zum Schlüsse mit- 

 zutheilenden Vergleichung des Resultates der allgemeinen Störungsausdrücke mit speciellen 

 Störungen, welche mit Hilfe eines beträchtlich verschiedenen Elementensystems berechnet 

 wurden, geht hervor, dass selbst für jenen Umlauf, wo die Störungen in dem betreffenden 

 Bahntheil eine bedeutende Grösse erreichten, die Uebereinstimmung eine befriedigende ist. 

 Es lässt sich voraussehen, dass die Jupiterstörungen während des augenblicklich stattfin- 

 denden Umlaufs, während dessen dieselben klein ausfallen müssen, sich mit vollkommen 

 genügender Schärfe für den durch die partielle Anomalie repräsentirten Bahntheil aus 

 meinen Reihen werden entnehmen lassen. 



1. Ehe ich an die Darlegung der numerischen Rechnungen gehe, möge eine kurze 

 Ableitung der Hansen'schen Störungsgleichungen vorausgeschickt werden. 



Bezeichne z = t-\-8s die gestörte Zeit, so werden die gestörten Coordinaten des Him- 

 melskörpers in seiner Bahn aus den Gleichungen erhalten: 



Cq -+• %і -+- vifPz = £ — sin £ 

 rcosf= % (cos e — 

 rsinf = % yi — sin £ 

 y = r (1 -H v) 



- - h 



wobei die Relationen gelten : f -\- к = f -v~ tz^ und df = df. Setzt man ferner h = -p=, 

 so erhält man: 



гЫ[ = ^ • dt 



