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und diess ist die Gleichung, durch welche die Werthe der Funktion z 

 bestimmt werden für 3- = 45". 



III. Anwendung auf Galvanometrie. 

 Beobachtungen mit constantem Strome. 



Die allgemeinen Betrachtungen der vorhergehenden Abschnitte 

 sollen im Folgenden angewandt werden auf die Theorie der Galvano- 

 meter mit aperiodischer Dämpfung und mit astatischem Nadelpaar. 

 Wir betrachten zuerst den Fall, dass die Ablenkung des letzteren durch 

 einen constanten Strom erzeugt wird. 



So lange kein Strom die Windungen des Galvanometers durchläuft, 

 wird die Ruhelage des astatischen Paares bedingt durch das Gleich- 

 gewicht zwischen der Torsion des Suspensionsfadens und dem vom Erd- 

 magnetismus auf die beiden Magnete ausgeübten Drehungsmoment. 

 Wir bezeichnen durch «. und s die Winkel, welche die magnetischen 

 Axen des inneren und äusseren Stabes unter diesen Umständen mit dem 

 Meridiane einschliessen , mit 6 den Winkel, welchen die Axe des un- 

 teren Stabes in der Torsionsruhelage mit dem magnetischen Meridiane 

 bilden würde. Die magnetischen Momente der beiden Stäbe seien gleich 

 m. und m . Man hat dann die Gleichung 



D(d — s) = (m.€. — 7)1 £)T 



^ i> ^11 a a' 



wenn D die Torsionsconstante , T die horizontale Intensität des Erd- 

 magnetismus bezeichnet. 



Der Winkel, welchen die Ebene der Multiplicatorwindungen mit 

 dem Meridiane bildet, werde bezeichnet durch /; wird das Galvanometer 

 durchflössen von einem Strome von der Stärke 1 , so übt dieser auf die 

 Nordpole der beiden Magnetstäbe in der Richtung senkrecht gegen die 



