ZUR LEHRE V. D. APERIODISCHEN DÄMPFUNG U. Z. GALVANOMETRIE. 15 



Solche Dämpfungen verschiedenartigen äusseren Ursprunges können wir 

 zusammenfassen durch die Hinzufügung eines Drehungsmomentes von 

 der Form 



dt 



Bezeichnen wir endlich durch K das Trägheitsmoment des schwin- 

 genden Systems, und setzen wir zur Abkürzung: 



m.P.-{-m P = C 



t i ' a a 



SO wird die Bewegungsgleichung : 



Bezeichnen wir durch Uq die constante Ablenkung, bei welcher 

 das astatische Paar zur Ruhe kommt, so ist für diese 



\D-^{m.-m^)T]u, = Ci 



Substituiren wir den hierdurch gegebenen Werth von C* in der 

 Differentialgleichung der Bewegung, so kommt dieselbe auf die Form: 



+ 1? + -^1 + i-" + K-»J J"! C - «o) = 0 



Setzen wir u — = — 9), so ergiebt sich: 



df ^ \ w ^ ) dt 

 Führen wir die Bezeichnungen ein: 



2qK = ^ und = D-\-{m.-mJ T 



so erhalten wir die Gleichung in der früher behandelten Form: 



Nun ist für ^ = 0 : u = 0 , also y = für f = 00 : 



