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A. T. K U P F F E R. 



dass die Schwingungsweiten elaslischer Kôrper in luftleerem Raum allmablich abuehmen wiir- 

 den, wie ich spâter durch Versuche bewiesen habe. Die Nachwirkung bringt hier dieselbe 

 Wirkung hervor, wie die Friction beim Widerstande der Luft, und besteht wohl auch in nichts 

 anderem, als in einem mit Friction verbundenem Glitschen der Theile iiber einander : nur ist 

 nicht zu ûbersehen, dass die Friction der Theilchen unter einander nicht zu erklâren ini Stande 

 ist, warum der Stab oder der Drath, nach Aufhebung der ablenkenden Kraft, wieder zu sei- 

 nem urspriinglichen Gleichgewichtszustande zurûck kehrt; dièse Erscheinung setzt offenbar eine 

 gewisse Kraft voraus, welche jeden festen Kôrper, selbst wenn er durch Aenderung seiner 

 Forra in andere Gleichgewichtsbedingungen versetzt worden ist, dennoch immer wieder in lân- 

 gerer oder kiirzerer Zeit zu seiner ursprûnglichen Form (oder zu seiner urspriinglichen Gleich- 

 gewichtsbedingung) zuriickfûhrt, wenn die Abweichung von der ursprûnglichen Gleichgewichts- 

 lage nicht gar zu gross gewesen ist. 



Die allmahlige Abnahme der Schwingungsdauer , welche mit der Abnahme der Schwin- 

 gungsweiten gleicheo Scliritt hâlt, lâsst sich ebenfalls aus der Nachwirkung erklâren ; wir 

 baben oben gesehen , dass die Nachwirkung rascher zunimmt als die ablenkende Kraft ; bei 

 grôsseren Schwingungsweiten (es ist bekannt, dass die Torsionskraft dem Torsionswinkel pro- 

 portional ist) muss also die Nachwirkung verhâltnissniâssig grôsser sein als bei kleineren. 



Wenn die Nachwirkung dem Torsionswinkel proportional ware, so wiirde die Summe 

 der elastischen Kraft und der Nachwirkung ebenfalls dem Ablenkungswinkel proportional blei- 

 ben, und die Schwingungen wiirden isochron sein; in der That aber nimmt das Verhâltniss der 

 ablenkenden Kraft zum Ablenkungswinkel immer mehr ab, je grôsser die Schwingungsweite 

 wird ; die Schwingungsdauer hângt aber eben von diesem Verhâltniss ab. 



Wir sehen aus dem Vorhergehenden, dass beim Studium der Eigenschaften der elastischen 

 Kôrper, die Erscheinungen der eigentlichen Elasticitât von den Erscheinungen der Nachwir- 

 kung sorgfâltig zu unterscheiden sind, und dass wir, um eine klare Einsicht zu erhalten, uns 

 an eine Beobachtungsmethode halten raiissen, die beide Erscheinungen gehôrig zu trennen im 

 Stande ist. Die Schwingungen elaslischer Kôrper sind offenbar besonders dazu geeignet, eine 

 solche Beobachtungsmethode zu Hefern, denn in der Dauer ihrer Schwingungen geben sie uns 

 ein Maass fur ihre ganze elastische Kraft, in dem allmâhligen Abnehmen der Schwingungswei- 

 ten aber ein Maass fiir die Nachwirkung. 



Was ich von den gleichmâssig dichten oder homogenen festen Kôrpern gesagt habe, gilt 

 auch fiir diejenigen, welche in verschiedenen Richlungen eine verschiedene Dichligkeit haben. 

 Dièse Ungleichmâssigkeit nach verschiedenen Richtungen bat seine Ursache gewôhnlich in der 

 Bearbeitung. Metalle z. B, die vollkommen homogen sind, werden durch Hammerschlâge, durch 

 Walzen in einer Richtung dichter als in der andern ; wenn man sie zu Drâthen auszieht, oder 

 erst stark erhitzt und dann plôtzUch abkiihlt, werden sie auch ungleich ; die verschiedenen Me- 

 talle verhalten sich in dieser Hinsicht sehr verschieden ; sie werden aile hârter durch dièse Be- 

 handlung, aber auch in sehr verschiedenem Grade. Weiches Eisen z. B. wird hart durch Hâm- 

 mern , Walzen und Ausziehen zu Drath , aber nicht durch plôtzliches Abkiihlen ; Stahl dagegen 



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