UeBEE die ALLGEMEmE BeUGÜNGSFIGUR IN FeENRÖHREN 



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>2TC 



zr cos Ю — — -+- è 



r dr dw 



Nun ist nach der üblichen Bezeichnungsweise für BesseFsche Functionen 



zr cos го . г 



dw — 2tc Jç^{sr) 



mithin, wenn man jetzt Ь den Werth ^ beilegt und den constanten Factor 2%R-, der hier 

 von keinem Belang ist, fortlässt: 



bestimmt und die Aufgabe ist somit auf die Bestimmung des Integrals V zurückgeführt. 



Den Lichtpunkt und die beugende Oeffnung können wir uns auch durch ein aplanati- 

 sches Objectiv ersetzt denken, welches die von einem Punkte in beliebiger Entfernung her- 

 kommenden Lichtstrahlen in einem Punkte wieder vereinigt. Der geometrische Vereini- 

 gungspunkt der Strahlen ist alsdann als «Lichtpunkt», das Objectiv als «beugende Oeffnung» 

 aufzufassen, und da in diesem Fall der Punkt P auf derselben Seite der beugenden Oeffnung 

 liegt, wie der Lichtpunkt, so hat man unter die negative Vereinigungsweite der Strah- 

 len zu verstehn. In diesem Sinne stellt der Ausdruck (1) auch die allgemeine Beugungs- 

 figur in Fernröhren dar. Die Lichtvertheiluiig in einem beliebigen Querschnitt des durch 

 das Objectiv tretenden Strahlbündels ergiebt sich daraus, wenn man p^, einen constanten 

 Werth beilegt; für pQ-t-pi = o oder m = o hat man die Lichtvertheiluiig in der Vereini- 

 gungsebene, d. h. die Fraunhofer'sche Beugungserscheinung; für gleich grosse positive 

 und negative m ist die Lichtvertheiluiig dieselbe, sie ist also in gleichen Abstünden vor und 

 hinter dem Focus nahezu symmetrisch. 



Die Entwickelung des Integrals F lässt sich nach Bessel'schen Functionen ausführen 

 und zwar in doppelter Weise, je nachdem der Quotient 2^ = - kleiner oder grösser als 1 

 ist. Im ersteren Fall liegt P innerhalb des durch den Lichtpunkt und die Oeffnung be- 

 stimmten Strahlenkegels, im zweiten Fall ausserhalb desselben, d.h. im Schattenraume. Dies 



Setzt man endlich V=C-i-Si so wird die Intensität durch den Ausdruck: 



(1) 



J = -f- S^ 



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