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H. Wild, 



wo wir abkürzend gesetzt haben: 



M' IX.' -b M'' 11." M'o ^'a M"t, 



(4) 



Ж'о H- 7¥"o 



^ i;*o i^^o 



Hier bedeuten v'^ und v"^ die Inductionscoefficienten der beiden ersten Magnete im 

 Verstärkungsfall, die halbe Entfernung der Mittelpunkte der beiden Magnete und 

 bei 0°, m den linearen Ausdehnungscoefficienten der Schiene, Д'і die Declinations-Aende- 

 rung von der Aufsuchung des Meridians für bis zum Beobaclitungsmoment, ist die 

 Ablesung am Variationsapparat für denselben Moment der letzten Einstellung, und nach 

 Lamont und Chwolson sind die Constanten q, r der Magnete — für die beiden ersten 

 als gleich vorausgesetzt — gegeben durch : 



(Г) 



r = — 3 (2 — 3 f), 



wo F die bei den zwei ersten Magneten als gleich gross angenommene halbe Poldistanz, 

 Г die halbe Distanz der vier Pole im Querschnitt — die Magnetquerschnitte als quadra- 

 tische, kreisförmige oder ringförmige vorausgesetzt — , f und у die betreffenden Grössen für 

 den dritten, im Bifilar liegenden Magnet, den Hülfsmagnet, darstellen. Allgemein ist dann: 

 F = Cy und bei quadratischem Querschnitt: Г = C' | , bei kreisförmigen: Г=С' zu 

 setzen, wo L die Länge, Ь die Seite des Quadrats, D den Durchmesser des betreffenden 

 Stabes und G und C' Constanten darstellen, welche angenähert Werthe von 0,8 bis 0,9 

 besitzen. 



Kehren wir beide Magnete um, so dass ihr Drehungsmoment sich jetzt zu dem der 

 Torsion addirt, so gibt die Beobachtung des Torsionswinkels s\ in diesem Falle bei der 

 Temperatur т'3 des Hülfsraagnets und der Temperatur t'^ der Magnete Ж^' und М^' die 

 Gleichung: 



(5) 



j Я, — 2m, [1 - (Зш H- t\ — VyH^\ sin^ — (w', -п,)кч^ ж] 



I = В\ sin /2 [1 s' g/', -ь ß т'о Y sin^ — (м'з — п^) , 



wo А'2 die Declinations-Aenderung bis zu diesem neuen Beobachtungsmoment, die jetzige 

 Ablesung am Variationsapparat für Horizontal-Intensität darstellen, endlich gesetzt ist: 



