Der magnetische Bifilar-Theodolith. 



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Wir werden ferner innerhalb der erforderlichen Genauigkeitsgrenzen stets wenigstens 

 für die beiden in Form, Grösse und Gewicht als gleich vorausgesetzten Magnete Ж/ und 

 M/'den Temperaturcoefficienten als gleich gross voraussetzen können, also annehmen können, 

 dass sei: 



= f'- 



Ebenso werden wir s = s setzen können, da schon zur Erhaltung der constanten Länge 

 der Faden das Gewicht Q' des Hülfsmagnets sehr nahe gleich dem der beiden Hauptmagnete 

 gemacht werden muss und eine kleine Differenz in diesem Gewicht zweiter Ordnung nicht 

 von Belang ist. 



Nehmen wir ferner an, es bestehen die obern und untern Verbindungsstücke aus dem- 

 selben Material (Messing), wie die Ablenkungsschiene, und es werde die Länge der Faden 

 jedesmal mit einem ebenfalls aus demselben Material bestehenden Maassstab ausgemessen, 

 so wird: 



S -b â' — X = m 



werden. Endlich können, da die Messungen zur Zeit von Störungen eo ipso ausgeschlossen 

 sind, die Declinations-Aenderungen Д im Laufe derselben 20' nicht übersteigen, es werden 

 folglich alle mit sin^ Д behafteten Glieder verschwindend klein werden. Wir erhalten sonach: 



— Е,Ч, cos.V.sinÇ' [і~^Х-^{^-+-т)[т 2 j 



([X -t- m) -ЧН ^9— — —9—' 



L sin z' 2 \ sin ^1 sin Z2 sin z\ sin z'ojj 



tang Ç cotg л„ [-1 - ^ ^ Ш) ^ »-^"' k] 



- t^ng cotg r [I - * -ь m) -H k 



WO abkürzend gesetzt wurde: 



V. 



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ѵ'д = 0,000771, v'è = 0,000773; 

 = 0,000846, ѵ"б = 0,000841. 



Da Mq sehr nahe = Mq" ist, so würde also das Glied 

 mit den vorstehenden Coefficienten im Ausdruck IV den 



1/2 (0,000005 — 0,000002) = 0,0000015 



annehmen, also in der That eine ganz m vernachlässi- 

 gende Grösse sein. 



