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Paul Harzer, Untersuchungen über EraEN 



Zerlegt man nun Ç in zwei Tlieile : 

 (4) ^ ^ s -h- w, 



so kann man die aus der Gleichung (3) resultirende Formel leicht in die folgenden zwei 

 Gleichungen zerspalten: 



(5* ^-*-(l-^Tfs = Z, 



(6) =?:=i£255 B-Z-.A«-h(2th-t=)s 



Die Grösse s soll hierbei alle elementaren Glieder einschliessen ; zu diesem Zwecke 

 muss die Constante T von der Ordnung der Masse w! so bestimmt werden, dass der Ausdruck: 



g^-e cos H n Q_ ^ 



l-Hv 1-HV 



kein Glied von der Form Constans mal s enthält. Ein solches Glied ist beispielsweise im 

 Ausdrucke R enthalten, indem die Entwickelung von 7ü eine Constante ein- 



schliesst und Ç in die zwei Tlieile s und w zerfällt. Weiter aber muss Z in geeigneter Weise 

 so gewählt werden, dass w elementär werdende Glieder nicht enthalten kann. în welcher 

 Weise dieses zu geschehen hat, ist nach Analogie der obigen Bemerkungen über die Gleichung 

 für r sofort klar. Verstellt man unter den Ѳ Constanten von der ersten Ordnung in Bezug 

 auf die Massen der grossen Planeten, so hat Z die Form : 



Z= sin ((l-b^O Ѵ—Ѣ') -b 6" sin ((1-bö") ѵ—Ж) -\- • ■ . 



Die Ъ sind dabei gleichfalls Constanten von der ersten Ordnung in Bezug auf die 

 Massen der grossen Planeten und die В constante Winkel. Es muss durch eine geeignete 

 Wahl von Z bewirkt werden, dass die rechte Seite der Gleichung (6) Glieder von der ange- 

 gebenen Form nicht enthält, w also eine Grösse von der Ordnung der Masse m wird. 

 Verstehen wir unter ö und E zwei Integrationsconstanten, so ergiebt die Integration der 

 Gleichung (5) die elementaren Glieder des Sinus der Breite in der folgenden Gestalt: 



s = ü sin ((1-HT) .-E) ^ sin ((1 -H^') v-B') 



2(t— Ѳ) (iH g-j 



-b ^4^-^, Sin ^ - B") H- . . 



2 (г-Ѳ'0 (l-i- 



Beiläufig erinnern wir daran, dass aus hier nicht zu erörternden theoretischen Gründen, 

 bei Berücksichtigung allein der ersten Potenz der Massen, eine der Grössen 6/, es sei diess Ѳ\ 

 gleich Null sein muss. 



