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L. St EU VE, Bestimmung dee Constante 



Bei der Bestimmung der Gewichte, die den einzelnen Gleichungen zukommen, verfuhr 

 ich nach dem Vorgange von 0. Struve, Sei x der mittlere Fehler der abgeleiteten Eigen- 

 bewegung, in Abhängigkeit von der Genauigkeit der Positionen in den beiden Katalogen, 

 und X die mittlere eigenthümliche Bewegung eines Sterns 6-ter Grösse, so ist der mittlere 

 Fehler einer Gleichung für einen Stern 6-ter Grösse = У x^ -t- X^^). Da x für alle Sterne als 

 gleich angenommen werden kann, X dagegen mit zunehmender Entfernung des Sterns ab- 

 nimmt, so ist der mittlere Fehler einer Gleichung für einen Stern, dessen Entfernung p ist, 

 = "j/x" -+- Setzen wir daher das Gewicht einer Gleichung für einen Stern 6-ter Grösse 

 = 1, so ist das Gewicht einer Gleichung für einen Stern einer anderen Grösse 



P= ^ 



Nehmen wir nun nach 0. Struve an, dass der mittlere Fehler einer abgeleiteten 

 Eigenbewegung halb so gross ist, als die eigenthümliche Bewegung eines Sterns 6-ter Grösse, 

 also Y. = W so folgt 



Um zu untersuchen, auf welchen Werth von y. diese Annahme führt, können wir in 

 erster Annäherung die mittlere Eigenbewegung eines Sterns 6-ter Grösse uns entstanden 

 denken aus dem Fehler >c, der mittleren eigenthümlichen Bewegung X und der Geschwin- 

 digkeit q des Sonnensystems. Es ist dann 8^'0^ = -+- X^ -+- q^. 0, Struve findet für die 

 hundertjährige Bewegung der Sonne, gesehen aus der Entfernung eines Sterns 6-ter. Grösse 

 den Werth q = é^'S . Mit diesem Werthe erhalten wir unter Berücksichtigung der vorstehen- 

 den Annahme über das Verhältniss von x zu X, x = З^'О. Auwers giebt für den wahrschein- 

 lichen Fehler einer auf einer einzelnen Beobachtung beruhenden Bradley'schen Rectascen- 

 sion den Ausdruck yO!107^-j-Oî055^sec^8 ^). Nehmen wir an, die benutzten Sterne seien von 

 Bradley durchschnittlich nur zweimal beobachtet, und der mittlere Fehler einer Pulkowaer 

 Rectascension sei =t 0'05 sec 8, welche Annahme gewiss keine Ueberschätzung der Ge- 

 nauigkeit einschliesst , so folgt daraus für den mittleren Fehler eines abgeleiteten Д a cos S 

 für Sterne im Aequator (dem ungünstigsten Falle) (x) = 2^'8, welcher Werth bei zunehmen- 

 der Entfernung vom Aequator abnimmt und am Pole nur noch 1% beträgt. Für die Decli- 

 nationen ist eine solche Rechnung schwerer auszuführen wegen der variirenden Genauigkeit 

 der Bradley'schen Declinationsbestimmungen; jedenfalls würde man auch aus ihnen für den 

 mittleren Fehler einer abgeleiteten Eigenbewegung einen kleineren Werth als den oben für x 



1) Auf die Anzahl der Beobachtungen ist bei der Ab- 1 2) Neue Réduction der Bradley'schen Beobachtun- 

 leitling der Gewichte keine Rücksicht genommen. I gen. Vol. III, pag. 19. 



