Widerstands -Einheit in absolutem electromagnetischen Maasse. 



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_ <?'■ [lH-S 7 . tang (z a -+- £')] ,qq, 

 a — §_ ф '.[і_ Яа cotg(* e + C0] 1 ^ 



Führt man dieselbe Operation aus, während nicht der Magnet, sondern bloss der 

 Torsionsstab im Schiffchen liegt, so berechnet sich и aus dem in diesem Fall beobachteten 

 Ablenkungswinkel tp' x nach der Formel 



(l — <f\) cos e a 



(39') 



Um allfällig bereits vorhandene Torsionen in den Fäden hierbei unschädlich zu machen, 

 dreht man die Fäden nach beiden Seiten und nimmt für cp', das Mittel aus beiden Ablenkungs- 

 winkeln. 



Ist für diese Operationen die erforderliche Einrichtung nicht vorhanden, so dürfte sich 

 о genau genug nach der theoretischen, aus (21) und (17) folgenden Formel berechnen lassen, 

 nämlich : 



(40) 



g.s 



.z.H.-M.cotg^-t-q' 



wo s die Zahl der einzelnen Faden von der Dicke 2p in jedem Bündel darstellt und für H, 

 M und l angenäherte Werthe zu setzen sind. 



Bestimmung von f. Heissen wir q>" den Winkel, um welchen der Magnet aus seiner 

 augenblicklichen Gleichgewichtslage : z u -+- Ç" abgelenkt wird, wenn wir den Multiplikator 

 aus der Symmetrielage {s a ) um einen Winkel $ herausdrehen, so ergibt sich daraus mit ge- 

 nügender Annäherung: 



f= *"' [1 Т^1%Г П] (41) 



7. Bestimmung der Verhältnisse: ^ i JL^ ^L* 



Aus der Formel (19), welche für die Zeit der Beobachtung des logarith. Décréments 

 bei geschlossenem Multiplikator gilt und einer entsprechenden, bloss durch den Index 0 bei 

 H, M, D und Z, sich unterscheidenden, welche für die Epoche der Bestimmung der Schwin- 

 gungsdauer und des Décréments X 0 bei offenem Multiplikator Geltung hat, ergibt sich wieder 

 mit Vernachlässigung von kleinem Grössen zweiter Ordnung: 



ЖЖ = 1 - (t 0 -t) h- (tgCo— tgÇ)cotg* e , 



oder mit Berücksichtigung der Werthe von £ 0 und Ç im vorigen Paragraph und der Klein- 

 heit dieser Winkel : 



= 1 h- (З.-нВ'-л) (t 0 ~t) -+- (n 0 — n)s.cotg* e , 



