Wideestands -Einheit in absolutem electeomagnetischen Maasse. 



2!) 



vereinfacht, wenn w 1 sehr nahe === w 2 ist, also v — 0 und v 1 = v 2 = v wird. 



In beiden Fällen können wir also die Bestimmung der Zweigwiderständc w i und w 2 

 entweder dadurch, dass wir sie gleich machen, oder dann durch jeweilige Vcrtauschung 

 derselben bei jeder Operation etwa vermittelst eines Commutators umgehen. 



Wir haben endlich noch zu untersuchen, welches Verhältniss in diesem speciellen 

 Fall die beiden Widerstände w und ш einzugehen haben, damit der Apparat am empfind- 

 lichsten ist. Es sei also: 



w 1 = w 2 = w 



und 



щ — w -+- v, u\ = l ü — v, 



wo v eine kleine Grösse darstelle, so ist der alsdann im Galvanometerzweig auftretende 

 Strom gegeben durch: 



. 2v ww'. E 



0 го' [2W-+- w -+- го'] [w 0 (w -t- го') -+- 2iv7o'] -і-ѵ' г гѵ. го 0 ' 



wo wir in der ersten Klammer des Nenners das Glied ~ als sehr klein vernachlässigt ha- 

 ben und wo E die electromotorische Kraft der Batterie im Stammstrom, PF den gesammten 

 Widerstand des letzteren und w 0 denjenigen des Galvanometer-Zweiges darstellen. Hieraus 

 folgt aber, dass der Werth von i 0 caeteris paribus ein Maximum wird, wenn: 



w = w Л/ V (55) 



wird. Es ist also im Allgemeinen der Widerstand w der constanten Zweige 1 und 2 dem- 

 jenigen des zu verificirenden Widerstandes im Zweige 3 anzupassen, daher die Borda- 

 sche Methode der Gauss'schen vorzuziehen. 



Die nach den Gleichungen (53') und (54') unmittelbar erhaltenen Widerstände sind 

 eventuell noch in Betreff der Temperatur zu corrigiren, indem w m und w s für die Tempe- 

 ratur, welche bei der Empfindlichkeitsbestimmung' (8) des Multiplikators stattgefunden hat, 

 bekannt sein muss, während der Widerstand W des Multiplikators in seinem Vergleich zur 

 Siemens'schen Einheit für die Temperatur zu ermitteln ist, welche bei der Bestimmung des 

 logarith. Décréments mit geschlossenem Multiplikator herrschte. 



1 2. Bestimmung der Constanten К der Tangenten-Boussole. 



Für einen Kreisstrom vom Radius R, dessen Ebene parallel zum magnetischen Meri- 

 dian orientirt und seitwärts von einer Magnetnadel in der Entfernung В so aufgestellt ist, 

 dass die Verbindungslinie der Mitte der Nadel und des Kreiscentrums senkrecht auf der 



