Widekstands -Einheit in absolutem electkomagnetischen Maasse, 



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Bedenken wir, dass ^ jedenfalls eine . kleine Grösse, etwa von der Ordnung von ~ und 

 ^ angenähert = \ ist, so gibt die Entwicklung nach dem Taylor'schen Satze mit Vernach- 

 lässigung der höheren Glieder von n ^ als der 4. Potenz und bei Summation für и Kreis - 

 ströme beiderseits des mittlem, deren Abstände von einander je Â sein möge : 



i 



К 



2u 



D 2 



il 



К 



8D 4 

 E 4 



4P 2 



E 2 ' 



1+^1 n.=.. 



D 2 

 12 4- 

 E 2 



f 2 (1 — 5 sin 2 ^) 



4Z> 2 



E 2 



E 2 / 



+- 2u — 7 



IT 





D 2 





E 2 



(- 



X» 2 



E 2 



6D 2 





E 2 





2 v- 1 - 



n = i 



— 1 n = i 



\ "*~ E 2 / n = 1 



(59) 



Setzen wir hier wieder in den Correctionsgliedern 2. Ordnung innerhalb der Klammer: 



2 ' 



während wir wegen allfällig nicht ganz genauer Erfüllung dieser Bedingung in den Gliedern 



erster Ordnung ^ beibehalten, so kommt schliesslich: 

 i 



ts 2тс (1 -+- 2м) I . 288 . Д* X 1 4 



/ г>2\5 Л (1 и- 2м) 125. E 4 ^ 



J? 1 + 



192. A 2 ? 2 (1 

 125 . E 



I 



wo also die Grosse 1 + 2« nichts anderes bedeutet als die Gesammt - Zahl aller Kreis- 

 ströme auf der Rolle und wo der erhaltene Werth von К für die Temperatur т gilt, bei 

 welcher die Grössen В und J) vermittelst eines Maassstabes ausgemessen worden sind. Hat 

 man hierbei unmittelbar am Maassstab für В die Länge B' und für D die Länge D' abge- 



B — В! (1 -+- mx), D = D' (1 -4- дат), 



(60') 



wenn der Maassstab seine wahre Länge bei 0° hat und m sein linearer Ausdehnungscoeffi- 

 cient ist. 



