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H. Wild, Bestimmung des Webthes der Sieméns'schen 



wo z den sogen. Torsionswinkel des Bifilars darstellt, der viel leichter und sicherer zu be- 

 stimmen ist als der Inductionscoefficient. 



Die Transversal-Lage des Magnets bei der bifilaren Suspension bietet noch den wei- 

 tern Vortheil, dass seine Stellung unabhängig ist von den Declinations- Variationen, also nur 

 diejenigen der Horizontal-Intensität zu berücksichtigen bleiben. 



Aus' allen diesen Gründen habe ich mich entschlossen, für meine Unter- 

 suchung den Multiplikator-Magnet bifilar und in der Transversal-Lage aufzu- 

 hängen. 



Schliesslich bleibt nur noch zu erwähnen, dass der so erhaltene absolute Widerstand 

 W des Multiplikator-Drahtes mit demjenigen einer Sieméns'schen Einheit, wie auch die 

 Widerstände des Multiplikatorzweiges und des Shunt-Zweiges miteinander zu vergleichen 

 waren, wozu ich die Wheatstone'sche Brücken-Combination benutzte. 



Nach dieser übersichtlichen Darlegung der befolgten Methode sind jetzt die derselben 

 zu Grunde zu legenden Formeln und die Details der anzustellenden Beobachtungen genauer 

 zu entwickeln. 



1 . Einrichtung des Bifilars und Bestimmung des Torsionswinkels desselben. . 



Für den bifilar aufgehängten Magnet des Multiplikators wird in der üblichen Weise 

 durch abwechselndes Einlegen des Magnets und des unmagnetischen, messingenen Torsions- 

 stabs in das Schiffchen, sowie durch Drehen am Torsionskreis die Lage aufgesucht, wo der 

 erstere ohne Torsion der Bifilarwage im magnetischen Meridian sich befindet. Dreht man 

 nun von dieser Lage aus, sei es die obere Fadensuspension vermittelst des Torsionskreises, sei 

 es den Magnethalter um das untere Verbindungsstück der beiden Faden um 90°, so wird 

 jetzt der im Schiffchen liegende Torsionsstab senkrecht zum magnetischen Meridian sein. 

 Nachdem man darauf den Spiegel am Magnethalter so justirt hat, dass er die Mitte der 

 Scale in's Fernrohr reflectirt, und Torsionskreis und Scale abgelesen hat, legt man den Ma- 

 gnet statt des Torsionsstabes ein. Der Winkel, um den man dann den Torsionskreis resp. 

 die obere Fadensuspension zu drehen hat, bis genau derselbe Sealentheil hinter dem Verti- 

 kalfaden im Fernrohr wie vorher erscheint oder also der Magnet senkrecht zum magnetischen 

 Meridian steht, repräsentirt den sogen. Torsionswiukel з а , für welchen die Gleichung gilt: 



Ш а М а - В а *Ыъ;+ ъ* а (16) 



wo: 



л _ Q.g.dd' 

 U a— H > 



_ 2к?*ед 



Т « — Ы ' 



ferner Q die an den beiden Faden hängende Masse, g die Beschleunigung der Schwere, d 

 und d' die obere und untere Fadendistanz, l ihre Länge, p ihren Halbmesser, e den Elasti- 



