Widerstands -Einheit in absolutem electromagnetischen Maasse. ( J 



ist, wenn y] die durch eine Drehung des Multiplikators um 3 1 /, 0 bewirkte Ablenkung des 

 Magnets in Secuhden darstellt. Für yj == 60" ergibt sich also in der That: f = 0,0048. 

 Aus demselben Grunde ist in der Gleichung (13') rechts noch ein Factor 



1 -b f - f 



hinzuzufügen, wo f den allfälligen entsprechenden Einfluss des Eisens bei der Tangenten- 

 Boussole repräsentirt. 



Unter den hier aufgeführten Correctionsfactoren macht wegen ihrer Grösse neben f be- 

 sonders auch die genügende Bestimmung des Inductionscoefficienten v' des Magnets (siehe 

 Ausdruck 9) Schwierigkeiten. Die Grösse v' H ist in unserm Fall ungefähr von gleichem 

 Betrag wie f d. h. beträgt 0,004 bis 0,005. Wollte man also W bis auf 0,0001 seines 

 Betrags sicher erhalten, so müssten diese Grössen bis zu etwa Y 50 ihres Werths genau be- 

 stimmt werden, was Angesichts der Unsicherheiten, welche die verschiedenen Methoden zur 

 Ermittlung von v' darbieten, nicht leicht ist. Wenn der Inductionscoefficient in der That, 

 wie Lamont angiebt, bei der Schwächung des Stabmagnetisnms ein anderer ist als bei der 

 Verstärkung desselben, so genügt eine Bestimmung desselben nach den üblichen Methoden, 

 die nur das Mittel beider Coefficienten geben, nicht; sie dürfte am besten nach der von mir 

 angegebenen Methode vermittelst des Bifilars l ) erfolgen. Soll aber schon zu dem Ende der 

 Magnet auch bifilar aufgehängt werden, so ist es möglich, die Bestimmung des Inductions- 

 coefficienten dabei überhaupt ganz zu umgehen. 



Bringen wir nämlich den bifilar aufgehängten Multiplikator-Magnet — und damit 

 auch den Multiplikator selbst — in die transversale d. h. auf den magnetischen Meridian 

 senkrechte Lage, so verändert, wie bei den Ablenkungsbeobachtungen, die Induction durch 

 den Erdmagnetismus dessen magnetisches Moment nicht oder es wird wenigstens dieses ge- 

 nau dasselbe sein, wie bei den Ablenkungsbeobachtungen und somit aus diesen ohne Anbrin- 

 gung einer Inductions-Correction erhalten werden. 



Bei Anwendung der bifilaren Suspension und Transversal-Lage ändert sich in unsern 

 obigen Ausdrücken nur wenig. Es wird jetzt in Gleichung (1) resp. (Г): 



hm , , JKl 



und in den Gleichungen (12) und (13) resp. (12') und (13') kommt rechts auch bloss der 

 Factor cotg 2 hinzu, während überall die Glieder mit Ѳ, welche den Torsionseinfluss beim 

 Multiplikator darstellen, jetzt wegfallen. 



Iii der Gleichung (6) für den Widerstand W ist in Folge dessen auch nur 



statt: H zusetzen: H cotg z, 



1) Bulletin de FAcad. Imp. des Sc. de St. Petersburg, T. XXVI, p. 76, Janvier 1880. 



Mémoires do ГЛсиЛ. Imp. des sciences. Vllme Série. 



