22 Dr. Arthub von Oettingen, 



4 - * = (SX* - C4* f = - * = -®L-*-(£l* 



folglich = (92) ^(|)„ = -j(f), (9Г) 



und(|) ( = i{(f) ( -b,} (93, яп а(*) р = _іЩ_ (}(93 -, 



Letztere Gleichungen hätten wir direkt ansetzen können gemäss (87*) und (87). 

 Nach p, resp. t aufgelöst kommt: 



t = Г-^І w 



Setzt man Ж = E-*-p.v 

 und 33 = — jp.t? 



= ^ (95') 



llnd (f ). = ' (9Г) 

 weün M h(92*)(D;4- p (|) B = 0 



d33 = — pdv — уф = dS—vdp (97*) 

 = tdu -+- ѵф == cZQ -+- -уф (98*) 

 <Ш = rfö'-bt^ = dS + dQ (99*) 

 #—#0=5;— Ж 0 -ьШ 1 —ЯЗо=«-ь <3(100*) 



Nennen wir Ж die «totale Energie» 

 des Körpers, Ш seine «verlorene Ener- 

 gie», so ergiebt sich zunächst bei constan- 

 tem Druck das Anwachsen von £ um dQ 

 nach (98*), während dS der Aussenwelt ab- 

 gegeben wird nach (97*), so dass ЯЗ, eine 

 stets negative Grösse, noch um dS vermehrt 

 wird (wenn dv positiv ist). Steigt aber der 



ѵ = \Щ=^і (M) 



Setzt man g = E — t.u 

 und ® — t.u 



so folgt aus (94) und (94*) 



(i), = -P (95) 

 ™* (!)„ = -" <»«> 



weil nach (92) (f)„ -«(!)„ = О 



Fernerist d® = tdu-t-udt = dQ-+-udt(97) 

 d% = — jxfe; — шЙ = dS — udt (98) 

 dE = d% + d® = dQ + dS (99) 



Jg, - E 0 =&— йг*-®і— ®o = Q-*-S (100) 



Helmholtz nennt die Function g «freie 

 Energie», weil nach (95) mit der Aende- 

 rung des Volumens bei constante r Tem- 

 peratur das Potenzial sich ergiebt (was 

 in unseren vereinfachten Voraussetzungen 

 dem Druck p entspricht). Daraus schliesst 

 er weiter, dass ® === E — $ «gebundene 

 Energie» genannt werden könne. Diese 



